Программно-аппаратные средства систем автоматизации научных исследований / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1986. – 96 с.

КаддийспектрометрсостоитизкристаллаNal(Ti) 60x20 мы, фотоэлект­ ронногоумножителятипаФЭУ-82 иэлектронныхсхем. Предложеннаяконструкциядетектораможетпоказатьсянесколькогромозд­ кой, действительно, суммарныйвесприбораоколо12 кг, ноонаобладаетря­ домсущественныхдостоинств. Благодаряприменениюспектрометровсосцинтил- ляционнымикристалламидостаточнобольшойплощади(9.5 см2 ) можнополучить высокоевременноеразрешение(25 мс), сохраняяхорошуюдостоверностьреги­ страциипотоков. Длясравненияотметим, чтовработе/I/ характерныевреме­ наизмеряемыхсобытийсоставляютдесяткиидажесотнисекунд. Крометого, описаннаяконструкцияпроставизготовлении, сборкеинастройке, имеетневы­ сокуюстоимость, чтонемаловажноваэростатныхисследованиях, когдаприбор можетбытьпотерянпослеокончанияполета. Коллиматоры. Обычнодляизготовленияихиспользуютсяматериалысдоста­ точнобольшиматомнымномером(например, свинецz ■= 82), обладающиехорошей эффективностьюпоглощениявысокоэнергичныхфотонов. Приэнергиях /-квантов нижепорогаобразованияпаросновнуюрольвпоглощениииграютпроцессы комптоновскогорассеянияифотоэффекта. Следует, однако, помнить, чтовфор­ мированииокончательнойхарактеристикиколлиматораопределеннуюрольиграют вторичныеэффекты, изкоторыхнаиболеесущественный- переизлучениерентге­ новскогоквантаатомом, возбужденнымприфотоэффекте. Энергияэтогокванта несколькоменьшеэнергиисвязик-электронасатомом, поэтомупоглощениеего ввеществемало. Этоиисказитхарактеристикиколлиматора, еслиэнергияпе- реизлученногофотонавышепорогарегистрации. Изприведенныхрассуждений следует, чтосуществуютдвапутиизбавленияотэффектоввторичныхфотонов- либоделатьмногослойныйколлиматор/1,5/, укоторогоматериалкаждогобо­ леевнутреннегослояимеетболеенизкийк-уровень, либоиспользоватьодно­ слойныйколлиматоризматериала, укоторогоэнергияк-уровнянижепорогаре­ гистрации, итогданежелательныйэффектпереизлученныхf -квантовубирается электроникой. Впервомслучае, коллиматорыимеют"гладкую" зависимостькоэф­ фициентапоглощенияотэнергииизлученияиэффективныдажедляэнергийв несколькосотенкилоэлектронвольт. Вместестем, следуетпризнать, чтотех­ нологияизготовлениямногослойныхколлиматоровсложна(литьеилипрокат свинца, олова). Внашемжеслучае, когдадинамикаавроральногорентгеновскогоизлуче­ ниясвязана, восновном, снизкоэнергичнымифотонами30-60 кэВ, нетособой необходимостиизготавливатьколлиматорыизматериаласбольшиматомнымно­ мером. Этообстоятельствопозволилонамизбратьвторойметод, чтодаловоз­ можностьзначительноупроститьтехнологиюизготовленияколлиматоров. Вка­ чествематериалабылавыбраналатунь, длякоторойзначениямассовогокоэф­ фициентапоглощенияпрактическитеже, чтоидлямеди( z = 29, j> = 8.94 г/см3), аэнергиясвязик-электронов8.9 кэВ, чтозначительнонижепо­ рогарегистрации(30 кэВ). Используясоотношение Nx “N 1~'VX (I) -Л. О J гдемассовый коэффициентпоглощения, взятыйизработы/6/; f - плот­ ность; х- толщинаколлиматора, равная3 мм, можемоценитькоэффнцсентос­ лабленияпотоковфотоновразличныхэнергайиоприихпрохождениичерезла­ тунныйколлиматортолщиной3 мм. Оценкидаютследующиерезультаты: 30 кэВ- 3.0-IO12; 40 кэВ- 2.6-I05 ; 50 кэВ- 8.0-I02 ; 60 кэВ- 50. Видно, чтополученныезначениякоэффициентовослаблениявцеломудов­ летворяютусловиямпоставленнойзадачивзаданнойобластиэнергий. 85