Приборы и методика геофизического эксперимента : сборник научных трудов / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Мурманск : [б. и.], 1997. – 166 с.

нижнему). Кроме того, для терма й ,П„ имеет место Х-удвоение, которое вьфажается в расщеплении дважды вырожденных уровней под действием вращения. Однако это расщепление мало и в предложенном ниже алгоритме расчета синтетического спектра не учитывается. J ' а 1П_ Дашкевич Ж. В., Иванов ts. Е., Сергиенко Т. И. --------------- 4 -- ------------- з —-------—2 ------- ---- 1 ... ' ' о Р Q R S N/ / . \ L ......... \/ \/ \/ \ > '/ ___ \/ . . ............................... \/ N .......... .. N t J " х ’Ед -4 V" -3 -2 -1 -О Рис. 1. Схема электронно-колебательно-вращательных переходов д'П r v \ / ' ) - > X 1E t (v ,\ / " ) 3. Алгоритм расчета синтетического спектра системы LBH состои в определении для каждой полосы интенсивности вращательных линий для всех пяти ветвей Р, Q, R, О, S. Интенсивность линии может быть получена из формулы (см. работу [1]): E j . j . = A „ . N A 2 / ' + 1) hcBv kT ехр he ~кТ F(J' ) ( 1 ) где Т - вращательная температура, F(J') - положение уровней вращательной энергии, Лг„. - заселенность колебательного уровня, определяемая факторами Франка- Кондона, Bv. - вращательная постоянная, h - постоянная Планка, к - постоянная Больцмана, с - скорость света. Положение уровней вращательной энергии F(J) доы синглетных состояний находится из формулы: F ( J ) = B V(J(J + 1 ) - А 2), где Л - орбитальный момент молекулы. Для N 2 (й*П ) молекулы Л= 1. 134