Полярная ионосфера и ионосферно-магнитосферное взаимодействие / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 134 с.

2.2.2. Влияниепроводящейионосферынаэффектэкранировки. Условие (5) былополученодлянепроводящейионосферы. Учетионо­ сфернойпроводимостиприводитктому, чтоэкранировкастановится неполнойиполе конвекциичастичнопроникаетвовнутреннююмаг­ нитосферу/21-23/. Степеньпроникновениялегкорассчитывается вмоделимагнитосфернойплазмысгорячимипротонамиихолодными электронами. Траекториидрейфапротоновимеютвид, показанныйна рис. 6 . Электроныдрейфуютполиниямf = const. Дойдядограницы запрещеннойобласти, ониуходятвдольмагнитныхсиловыхлиний вионосферу. Выделиммагнитнуюсиловуютрубку, имеющуювионо­ сфересечениеI см*\ ПолныйтокJx , текущийпоперектрубки, скла­ дываетсяизтрехчастей: j = j + j + j. , ( 6 ) ± mp те I ’ ' ' где Jmp - токгорячихмагнитосферныхпротонов; Jme - токхолодныхмагнитосферныхэлектронов; Ji - ионосферныйток. Дляполноготокадолжновыполнятьсяусловие div J = О. Еслипре- небречьвысыпаниемгорячихпротонов, то div Jmp=o. Токмагнито­ сферныхэлектроновимеетвид: [Е,в] Л _ * -в»с“У " E..S - ( П гдеЫ - полноечислоэлектроноввтрубкеединичногосе­ чения; ЁиВ - электрическоеимагнитноеполянауровнеионосфе­ ры; £ =eNc/B - проводимостьэлектроннойкомпонентымагнитосфер­ нойплазмы. Извыражения (7) видно, чтопроводимость£ те имеетхолловскую природу. Ионосферныйтоквыражаетсяформулой(2). Условиенепрерывностиполноготокаможно, следовательно, записатьввиде: div (С + ^ е)Е * О. ( 8 ) Втакойформе-этоусловиенеотличаетсялОТ^условиянепрерывности наповерхностиспроводимостью, равной D + E m e - Величина Пшв терпитразрывнаграницезапрещеннойобласти. Внутриэтойобласти онаравнанулю, таккактамплазмаотсутствует. ВкачествеЁможноприниматьполенетольковионосфере, но ивэкваториальнойплоскостимагнитосферы(длядипольногополя этовнооитпогрешностьпорядкафактора2). Считаяграницузапре щенной областиокружностью, полагая Е однородной, получаем 95