Полярная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1978. – 208 с.

что особенно важно для оценки воздействия элект­ ронных вторжений на F-область ионосферы. 3. Исследование роли и величины обратных потоков электро­ нов (некоторые оценки величины коэффициента отражения и потерь энергии для электронов альбедо приведены в работе /11/ ). 4. Исследование роли вторичных электронов в ионосферных процессах и их вклада в светимость отдельных эмиссий. 5. Модификация полуэмпирических методов расчета переноса энергии электронов, которые достаточно точны в области больших энергий, с целью их применения в области малых энергий. Рассмотрим теперь вопрос о том, по каким каналам в ионо­ сфере распределяется энергия вторгающегося потока электронов. В основном это результаты, полученные в работе /12/. В этой работе на основе модели, описанной в /13/, приведены проинтег­ рированные по высоте потери энергии авроральных электронов. Мы не будем касаться деталей модели, используемой для расчета. Укажем лишь, что поток высыпался в невозмущенную атмосферу, и в течение 20 мин. (время существенно большее, чем характер­ ные времена основных реакций, протекающих в ионосфере) устанав­ ливалось равновесное состояние. Спектр авроральных электронов был таков, что максимальные потери энергии происходили на вы­ соте 115 км. Каболее важные каналы, куда первоначально расхо­ довалась энергия вторгающегося потока, следующие: 1. Ионизация М + е—-М ++ 2 е , в том числе диссоциативная ионизация (например, N,,+ е ----- К ++ 2е ). На эти процессы затрачи­ вается 46% энергии потока, если предполагать, что все продукты (атомы и ионы) находятся в основном состоянии. 2. Возбуждение (электронное, колебательное, вращатель­ ное). На эти процессы с учетом возбуждения при ионизации и дис­ социации затрачивается 4 5 -5 0% энергии потока. 3. Упругое рассеяние на тепловых электронах е*+ е — ►е + е . В этот канал уходит 4-9% энергии. В зависимости от высоты по- 76