Полярная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1978. – 208 с.

Здесь Л.0 ~ коэффициент электронной теплопроводности, который, согласно работе /19/, равен l.23-io"STe^ s in 2I P ei и P gT1 определяются так же как и для ионов. QB - потери тепла на вращательное возбуждение Q, и N Q - потери тепла <L и IV. на колебательное возбуждение Q 2 и NT^ , Qg и Q T - потери теп­ ла за счет электронного возбуждения и возбуждения тонкой струк­ туры О ; £qQ - приток тепла за счет нагрева вторичными элект­ ронами. Электроны приобретают тепловую энергию за счет нагрева электрическим полем в присутствии нейтральной компоненты, джоу- ❖ лева нагрева и нагрева колебательно-возбужденными Н 2 . Теряют ее в следующих процессах: вращательное возбуждение К 2 , коле­ бательное возбуждение Ng % электронное возбуждение 0 о, 0 ( ' 0 ) , возбуждение тонкой структуры О ( Р ) j упругие соударения с ионами (наибольшая эффективность при Т е = ЗТ-^ ), упругие со­ ударения электронов с N 2 ,0 ,,h 0 . Можно пренебречь следующими процессами охлаждения электронов: вращательное и колебательное возбуждение О, электронное возбуждение 0 ('S ), N 9 и упругие со­ ударения электронов с электронами и атомами водорода. Нами уравнения теплового баланса для электронов и ионов решались совместно с уравнением неразрывности для ионов и урав­ нениями движения для ионов и электронов. Получен вклад различ­ ных процессов охлаждения электронов в тепловой баланс. Р езуль ­ таты показаны на рис. 6 . Наибольшие потери тепла электронов приходятся на колебательное возбуждение О и N 2 . Фактически эти потери определяют профиль электронной температуры. С уве - 119