Полярная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1978. – 208 с.

Методы расчета функции диссипации энергии авроральных электронов рассмотрены В. А. Власковым* и нами не рассматрива­ ются. Нагрев обратным потоком заряженных частиц Поток заряженных частиц, вторгающихся в атмосферу высо­ ких широт, должен сопровождаться обратным током той же величи­ ны в том же месте /14/. Джоулев нагрев таким обратным током в ионосфере при определенных условиях греет электроны больше, чем прямые кулоновские соударения энергичных частиц с окружаю­ щими электронами. Обратный ток 1^ равен I = —<J*F , где F = П ^УФ _:1; F - поток энергичных заряженных частиц ; - их плотность и V - скорость; ф - "диффузионный фактор", который для с лу ­ чая движения в одном направлении равен единице. Если полагаем, что поток F параллелен магнитному полю, то джоулев нагрев q2 F 2 в единице объема равен L. = —г;— > 1 ° о o'0 - электропроводимость, параллельная геомагнитному полю. Так как о "0 можно считать равной электронной проводимости, то Т = 1 - N e - e ’ - концентрация окружающих электронов; De - частота соуда­ рений электронов; е - заряд электрона. В работе /14/ приведены оценки величины для облас­ тей I) , Е и F при различных условиях высыпания частиц в авро­ ральной зоне. Показано, что нагрев больше непосредственно­ го нагрева первичным потоком, если > —5*10 П-е эв/сМ 2 .сек, Ф l>g где Е - средняя энергия (в эВ ) частиц прямого потока. Власков В. А. Ионосферные эффекты высыпания авроральных электронов. Настоящий сборник. 115