Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

З А К Л Ю Ч Е Н И Е Проанализированные модели генерации электрического поля базирующиеся на механизме вязкого взаимодействия с учетом электростатического потенциала пересоединения, позволяют сделать вывод, что привлечение этого механизма объясняет ряд эффектов, которые экспериментально наблюдаются в магнитосфере и ионосфере. Вязкое взаимодействие генерирует электрическое поле, направлен ное в центре плазменного слоя с утра на вечер. Из-за высокой проводимости вдоль силовых линий геомагнитного поля оно транспортируется на высоты ионо сферы в область полярной шапки. Это поле достигает максимального значения в меридиальной плоскости полдень-полночь. Спутниковые измерения распределе ния электрического поля в области полярной шапки / 7 / подтверждают эти тео ретические утверждения. Электрическое поле и тангенциальные силы вязкости генерируют в плазменном слое поперечный ток, текущий с утра на вечер. Этот ток вызывает генерацию дополнительного магнитного поля, направленного в се верной половине магнитосферного хвоста к Земле, а в южной - от Земли, что, в свою очередь, способствует "вытягиванию" силовых линий магнитого поля в хвосте - явлению, отмечаемому многими исследователями. Не менее важное и интересное явление заключается в том, что поперечный ток в плазменном слое при наличии продольной компоненты магнитного поля вызывает появление амперо- вой силы j х В , направленной к плоскости магнитного экватора. Эта сила, дейст вующая на элемент плазмы единичного объема, заставляет его двигаться к плос кости магнитного экватора, в результате чего и формируется плазменный слой. В одной из рассмотренных моделей в предположении высокой температуропровод ности плазмы в плазменном слое получено распределение концентрации по тол щине слоя: П (Z) ~ Ch2 ( z / z 0) ’ Важным обстоятельством является то, что удается подобрать два диссипативных параметра: в я зк ость ^ и проводимость <з,которые влияют не только на качествен ное, но и на количественное согласие теории с экспериментом. Точность коли чественных оценок определяется правильностью выбора значений <э и t£. Нами зна чения выбирались цля случая спокойной замкнутой магнитосферы, следовательно, они зависят от правильности выбора значений таких экспериментальных величин, как электростатический потенциал электрического поля утро-вечерфув и тол щина плазменного слоя 2 8 :Ф Ж=17 кВ, 2 8 ^ 7 Re- Математические модели позволили выявить роль ионосферы и поведение плаз менного слоя при изменении ионосферной проводимости. Замечательным свойст вом, вытекающим из теории, является самостабилизация плазменного слоя. Уместно остановиться на нерешенных проблемах, чтобы в дальнейшем сосре доточить на них усилия. Мы перечислим их не в порядке важности, а как они возникали при исследованиях. I . Некоторые исследователи считают, что большое значение для электро динамики плазменного слоя имеет градиент газокинетического давления вдоль хвоста. Нам хотелось бы обратить внимание на то, что движение плазмы вдоль слоя определяется не V p , а V П, где П =р+ . Величина П мало меняется /-Р-° на ночной стороне, поскольку полное цавление контролируется нормальным дав лением солнечного ветра на магнитопаузу, а это цавление, по нашим представ лениям, практически не меняется при достаточном удалении в хвост магнито- 89