Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

Подставляя р в выражения цл яи , 1 , Е, I-L , найдем: 1 = - u 0 B0 I f Т. ’ Е= и 0 Вс \- (-у +f )• (3.33) Напомним, что мы уже рассматривали модель пограничного плазменного слоя в рамках закрытой магнитосферы. Отличие состояло в том, что проводимость ионосферы принималась равной нулю. Заметим, что п р и Г ^— *-0 обсуждаемые ре шения переходят в решения "безыоносферной" модели. Наличие проводящей ионо сферы обусловливает появление ионосферного т о к а 1 ^ , ионосферного электриче ского поля Е [ , а также продольных токов. Некоторые качественные особенности в поведении параметров а , I , Ij_ , Е можно объяснить, исходя из приведенных выше выражений. При у =0 f(y )= I и скорость плазмы равна Ц0 .При возрастании координаты у скорость плазмы а начинает уменьшаться и обращается в ноль в точкеу = у а , где 1- При этом I n ( а W a 2 4 ) sh &/{% (3.34) Для количественных оценок необходимо знать основные параметры модели: число Гартмана & и интегральную проводимость Z . Будем исходить из того, что физические механизмы, ответственные з а аномальные значения локальных про водимости и вязкости е плазменном слое хвоста, действуют и в низкоширотном пограничном слое дневной магнитосферы. Тогда интегральная проводимость Z определяется толщиной пограничного слоя 5: Z =&-^.Если принять в качестве характерного значения цля 8 величину S = H R g , то 2>19гло-м. (3.35) Что касается числа Гартмана, то его можно найти из уравнения: 2 2 1 1 r l B o l d b U z fcr = --------- = ------ — I \ где BQ - магнитное поле в пограничном слое; 1 - его ширина, а параметры 6 и и известны из теории плазменного слоя хвоста. Тогда число Гартмана для пограничного слоя G можно выразить через число Гартмана цля плазменного слоя хвоста &хб • 85