Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

90 -g 80 I 70 - - - - 1- - - 1 T - ■ 1 2 J 1 J ■ 1 к. J -1- * - > 06 09 12 час -1 1-2 15 \ - 3 18 ЕЗИ Для качественного анализа роли плазменного пограничного слоя е фор мировании электродинамической структу ры дневной магнитосферы и для оценок по порядку величин рассмотрим следую щую модель пограничного слоя. Однород ный плазменный слой конечной ширины I и толщины d , пронизанный магнитным по лем BQ, нормальным к поверхности слоя, приводится в движение одной из боковых стенок, шероховатой и цвижущейся с по стоянной скоростью й0. Имеются нор мальные силы, уцерживающие слой от раз лета. Параллельно плазменному слою подключена оцнороцная плоскость с про водимостью Г ^ , которую е цельнейшем буцем называть "ионосферой". В соответствии с ри с.67 усрецненные по толщине плазменного слоя уравнения с учетом провоцящей нагрузки имеют виц: Р и с.66. Структура каспа. I - истинный касп, 2 - касп мантии, 3 - пограничный слой, 4 - низкоширотный пограничный слой. d 2U + I- Во = О , L d y 2- 1 = Х ( Е - а В0 ) , I + kI-L= I * , I L = I L- E L , k E L= E (3 .26) где а , I 1 * и Е - скорость, ток, электрическое поле в плазменном слое; Z - интегральные коэффициенты вязкости и проводимости плазмы в слое; 1 -L - интегральная ионосферная проводимость; I ^ Е - ток и электрическое поле в ионосфере; к - коэффициент схождения силовых линий. Ток I * , текущий поперек плазменного пограничного слоя и ионосферы, зацается внешними условиями. Во всех оценках величина к буцет выбираться ~ 0 .02 . При определении граничных условий потребуем, чтобы и. d a у=0 = 0 у - 1 (3.27) Первое соотношение отражает условие прилипания, второе соответствует отсут ствию вязких тангенциальных напряжений на свободной поверхности. Решение си стемы (3 .2 6 ), уцовлетворяющее условиям (3 .2 7 ), можно записать в вице: и = ц0 [р + ( f - p ) -f ] , 1 = _ 1 £ i§ ° J l ( < _ р ) . f , 82