Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

полный ток, протекающий через слой. Тогда постоянную величину Д можно опре делить из уравнения: Во Отсюда — ~ ' (3.12) Теперь не представляет труда составить соответствующие выражения для искомых физических величин: ,+ -0- t|6iro Ь0 2L о Е = ' , « о В о ^ б 2 а у . L„(I 2 L ’ (3.13) j o LU0 Если ток, текущий поперек слоя, не может замыкаться через окружающую слой среду, то есть 1 * = О, то: J 0 1 Bjc 0 , u — ircо , E = ir0 B 0 (3.14) Из этого очень простого решения следует, что градиент скорости в поперечном направлении в пограничном слое однозначно указывает на наличие тока, текущего поперек слоя, Последнее означает, что этот ток должен каким-то образом замы каться через ионосферу. Обратим внимание на то, что в случае U =0 через плазменный пограничный слой течет ток1*=£0, а именно, 1 *=- d U 0 . 1 |+& 7 з V Обобщение рассматриваемых моделей пограничного слоя связано с подключением ионосферы. Такое обобщение сделано ниже, а прежде рассмотрим еще одну модель течения в пограничном слое для случая, когда одна из боковых стенок является вязкой и покоится, а другая движется с заданной скоростью ir0 . Такая модель может оказаться полезной при исследовании проблемы взаимодействия ат мосферы с магнитосферной плазмой. По этой модели вместо условия на свободной поверхности З а / Зу =0 при у = L, 0 потребуем и =0 при у = L 0 . В этом случае решения исходной системы уравнений, удовлетворяющие граничным условиям, имеют виц: 5 - - i R - - J D } X о 2 > 76