Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

Ри с.60. Изменение полной энергии, выделяемой в ионосфере, с ростом I при 0 =0, 0 .3 , 0 .7 . энергия, приносимая корпускуляр ными потоками, примерно на порядок меньше передаваемой токами; харак терные значенияW [ : в спокойных условиях ~ Ю 8-Ю9 Вт, в возмущен ный период при I -L ~ I мо того же порядка, что и при =0, а при I -L» I мо - в 10-100 раз больше и достигают при I i =50 мо Вт (Ю 18 э р г /с ). Такая выделяемая энергия в ионосфере может приводить к замет ному разогреву верхней атмосферы. Электрическое поле в хвосте магнитосферы. Рассмотренные моде ли позволяют рассчитать электриче ское поле (или электростатический потенциал) в плоскости магнитного экватора магнитосферного хвоста и на магнитопаузе. Предполагая электростатический потенциал в хвосте двухмерным, можно определить потенциал во всех точках попереч ного сечения магнитосферного хвос та. В рамках этого предположения решение задачи сводится к класси ческой задаче Дирихле для уравнения Лапласа в верхней или нижней половине плоскости поперечного сечения, то есть в полуокружности радиуса I . Так как нами принято, что над и под плазменным слоем плазма отсутствует, то потен циал Ф е каждой из половинок удовлетворяет уравнению: ДФ = 0. Положим на всей дуге полуокружности Ф =0, а на диаметре ф =с(з(г*) . Тогда мы и приходим к задаче Дирихле. Вводя полярную систему координат, определим: 32Ф 3у 1 Ф ( Г = 1 , If ) = 0 , = о ф (г,*р = 0 ) = о С (| - р ) Ф ( г , у = 5 Г ) = - о а ^ - ^ ) , Uo 4 3+G* ‘ (2.76) Решив эту задачу, найдем распределение потенциала во всем сечении. Модель геомагнитного поля, позволяющая проецировать потенциал из точек сечения магнитосферного хвоста в полярную шапку, обычно получают в процессе 69