Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

Поскольку Z-L =50 мо, Э = 0 .7 , 0 .5- I0 "9 А/м2 , то l “ °H * 1.8-КГ6 А/м2. Для сравнения найдем продольный ток, вызываемый быстрыми электронами, втор гающимися в авроральные области. При j n = 1 0 ^ частиц/м с ток j = 1.6(10 Ю13) А/м2 — 1.6-К Г6 А/м2 . Таким образом, значения плотности продольного тока вполне сравнимы.^ Ионосферный ток I i . Естественно считать, что продольные токи, формирую щиеся в период взрывной фазы суббури,замыкаются через ионосферу. При этом интегральная плотность ионосферного тока просто связана с Е: I . = 1 l e 1 L к Ь ' (2.70) Проследим з а изменениями ! • , связанными с вариациями ионосферной проводимо сти I L. Выберем в качестве характерного значение потенциала ф 0 = 80.5 кВ N=0 .7 ). В этом случае выражение для 1|_ можно привести к виду: h 6-12-Ю (ь зе ) c hG * ((+ t[ ) (Y- ch G-* i ) . (2 .71) На рисунке 56 для Z-L 5 , 10, 50, и 100 мо представлены профили ионосферного тока I- . Обратим внимание на следующие особенности в поведении I-L: с ростом I i ионосферный ток 1^ резко растет. В частности, профиль плотности тока I-L для ионосферной проводимости 1 =1 мо в принятом на рисун ке 56 масштабе практически сливается с осью абсцисс; на концах области, по которой течет ток I*L, приу=±1 он не обращается в нуль. Это приводит к необходимости введения сосредоточенного тока I k , ко торый соединяет боковые поверхности слоя с концами ионосферных токов. В слу чае замкнутой магнитосферы, когда разность потенциалов между боковыми повер хностями плазменного слоя равна нулю, токи обращаются в нуль и отличают ся от нуля тем больше, чем больше Ф0. Геометрически втекание в ионосферу этих токов совпадает с концами дневных каспов, которые превращаются из ьоро- нок в эллиптические асимметричные области; 65