Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

Р и с.20. Изменение распределен- Р и с .21. Распределение ионосфер ного тока, уходящего и приходящего ного тока в полосе, на которую проек- е плазменный слой. тируется полоса плазменного слоя. Таким образом, вторгающийся распределенный ток вполне соизмерим с токами, вызываемыми слабыми и средними электронными потоками. Распределение тока Jp представлено на ри с. 20 , из которого хорошо видна его линейная зависимость от координаты у. Видно, что основная часть тока ответвляется Еблизи боко вых поверхностей плазменного слоя. Рассматриваемая модель позволяет ответить на вопрос о плотности инте грального ионосферного тока, текущего параллельно току I . Поверхностная плотность этого тока I ; описывается выражением ( 2 . 21 ) , которое можно пре образовать (Ф^е =17 кВ): I-L = 0.96-(1 .0144- ch 0* у /1 ). Если предположить, что при проектировании е ионосферу у /1 не меняется, то можно заменить в выражении для I- отношение у/1 на у ^ / Ц . На рисунке 21 представлен график изменения ионосферного тока при изменении вдоль кривой, на которую проектируется поперечная полоска плазменного слоя. Видно, что поворот ионосферного тока, текущего вдоль полоски, совпадает с точками пово рота электрического поля. Характерные значения интегрального ионосферного тока, текущего вдоль полосы ионосферы шириной I м, ~ 10 “ 2 А/м для случая спокойной замкнутой магнитосферы. Сравнивая этот ток с ионосферным в период магнитных возмущений средней интенсивности ( ~ I А / м ) , еидим , что он много меньше, что не противоречит экспериментальным данным . Интересно, что I ^ не обращается в нуль при подходе к точкам ионосферы, проектирующимся на боковые поверхности плазменного слоя. В случае замкнутой магнитосферы эти точки сливаются, образуя одну точку, в которую проектирует ся касп. Можно предположить, что в замкнутой магнитосфере формируется систе- 36