Пивоваров, В. Г. Генерация электрических полей в магнитосфере / В. Г. Пивоваров ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1991.

J__I__I__1---L. - 1.0 - 0.6 -0 2 _l__1__l_ 0.2 0.6 iO j Рис.19. Изменение интегрального поперечного тока I в плазменном слое. к=1/40. В данной модели в решениях фи гурирует лишь интегральный ток поперек хвоста I . В отличие от ранее рассмотрен ных моделей, он уже не остается постоян ным вдоль поперечного направления плаз менного слоя, а изменяется в связи с уходом части тока в ионосферу. Зависи мость I от координаты у/1 и от параме тров задачи & и I определяется выражени ем (2 .1 9 ), которое при подстановке числовых значений, входящих в это равенст во величин, принимает вид идя случаяФ°в =17 кВ: Р и с .18. Профиль элект рического поля Е для значений Ф ° 10, 17, 20 кВ (кривые 2 , I , 3 , соответственно). 1 = 1.62-КГ2 cb G*y/l (А /м ). На рисунке 19 представлен профиль поперечного интегрального тока I , из которого видно, что ток I убывает по мере приближения к центру слоя, что соответствует оттоку части этого тока в ионосферу. После середины слоя ток1 начинает возрастать. Возрастание естественно интерпретировать как возврат тока из ионосферы в плазменный слой. Можно, таким образом, сказать, что с утренней стороны плазменного слоя распределенный ток уходит в ионосферу, а на Еечерней он возвращается. Плотность тока, уходящего из плазменного слоя, легко найти дифферен цируя I по у : 1М= 0.49-ПГ 10 s h & * y / l ( А/ м2) . На уровне ионосферы плотность этого тока возрастает в I / k 2 ра з. Если k ^ 2-Ю-2, то 1[м а 0.17-10- S h & * у / 1 ( А / М 2 ) . Напомним, что если вторгается поток^электроноЕ вдоль силовых линий геомаг- то он соответствует току нитного поля с плотностью частиц IQ -'-2 м— 2 с— , I ' = 1 . 6 -Ю“ 7 (А/м2 ). 35