Physics of auroral phenomena : proceedings of the 36th Annual seminar, Apatity, 26 February – 01 March, 2013 / [ed. board: A. G. Yahnin, A. A. Mochalov]. - Апатиты : Издательство Кольского научного центра РАН, 2013. - 215 с. : ил., табл.

О пространственном распределении плотности продольных токов в ионосфере словами, мы ожидаем, что будучи использовано в рамках ТИМ, применение системы (За) способно сгладить отмеченное противоречие между подходами 1 и 2 за пределами R2. Степень упомянутого уменьшения интенсивности ПТ определяется отношением числа 3S к числу 3S+NL уравнений в дополненной системе (За). На Рис. 2 показаны, как пример, карты ЭТ и ПТ из которых, карта ПТ (справа) получена при NL=132 в уравнении (За). На рис. 3 показано распределение этих дополнительных точек (т.е. искусственных магнитометров) за пределами R2 (красные точи вдоль меридианов на широтах Ф< 50°). Показано также расположение реальных магнитометров (чёрные точки). Карта ЭТ на Рис. 2 получена после вычитания из показанной на Рис. 1 усиленной Sq-подобной системы токов сглаженной Sq- системы токов. Сглаженная система вычислена на основе уравнений (3). Использовался исходный спектр сферических гармоник, где ппш=6, mmax=4. SX, = V V (е ” cos тЛ, + е'" sin тЛ/ + I"' cos тЛ: + / " sin тЛ1 — dG л=1 т=0 N п SY, = У ' У '( е ™ sin тЛ, - е” cos тЛ + sin тЛ - i” cos тЛ \ т^ п ^°°S ^ I Z—Л п i n i n i n I / n - \ m=0 N n s z ,= cos тЛ1 + e” sin тЛ1 ) - (n + 1)(/” cos mAl + ;nmsin тЛ1 )]Pnm(cos 9 j) (3a) л=1 m =0 N n n(2n + \) n=l m=0 i = 1,2,...5; k = 1,2,..Ж { e * ы$тЛк + emn $\птЛк) Pnm( CO S0,) Р ис.2 Рис. 2 Карты эквивалентных (слева) и продольных токов после исключении Sq-поля. Вычисления выполнены на основе системы (За) с дополнительными уравнениями AJ=0 в 132 точках на широтах Ф=50-0°. Рис. 3 Распределение использованных в эксперименте наземных станций (черные квадратики) и дополнительных 132 точек (красные крестики) на широтах Ф=50-0° с нулевыми значениями лапласиана AJ=0 в системе (За). Расположение станций и дополнительных точек в координатах(Ф, MLT) дано для 0408UT. Сравнение рисунков 1 и 2 подтверждает, с учётом уравнения (5), что введение в систему (За) уравнения AJ=0 ведёт к уменьшению плотности ПТ (т.е. значений j|) за пределами границы R2. Фактически, уже при NL=132 значения jy не превышают вероятной погрешности имеющихся методов вычислений. Ключевой факт заключается в том, что, даже при таком как на Рис. 2 уменьшении значений j|| вне R2, основные пространственные структуры ПТ, видимые внутри R2, сохраняются. Т.о., сохраняется иррегулярная часть пространственного распределения плотности ПТ, стираемая осреднением по времени при подходе-1 (in situ). Тенденцию уменьшения jn вне R2, при сохранении пространственной структуры ПТ внутри границы ПТ, количественно характеризует график зависимости плотности jy от NL. График дан на Рис. 4. Второй ключевой факт, усиливающий эффект первого, выявляется, используя схему типичного для бурь распределения в ионосфере ячеек RN± с локальными максимумами плотности ПТ. Схема показана на Рис. 5. Сравнивая эту схему с картой ПТ на Рис. 3, мы отмечаем, что все пространственные структуры (ячейки RN±), наблюдаемые на Рис. 5, имеют место и на Рис. 1 и 2. В целом, выполненные эксперименты показали, что наблюдаемое на картах ПТ за пределами границы R2 невыполнение условий AJ=0 и j ц=0 не служит свидетельством ошибок метода ТИМ. Полученные результаты свидетельствуют в пользу вывода, что вычисляемый только по наземным измерениям иррегулярный компонент ПТ реален, и во время возмущений более чем сопоставим по силе тока с регулярным компонентом внутри границы R2. За пределами границы R2 иррегулярный компонент наблюдается во время 65