Physics of auroral phenomena : proceedings of the 36th Annual seminar, Apatity, 26 February – 01 March, 2013 / [ed. board: A. G. Yahnin, A. A. Mochalov]. - Апатиты : Издательство Кольского научного центра РАН, 2013. - 215 с. : ил., табл.

Два “главных начала ” суббури 27 августа 2001 г. видеть, что область втекающего ПТ R1+ достаточно ясно определена. Временной ряд таких карт был получен на основе ТИМ с шагом 1 минута и использовался для определения параметра JCd, принимая, что JCd есть интенсивность втекающего ПТ R1+, которая есть также интенсивность тока CD. Полученный график изменений J C d в ходе рассматриваемой суббури показан на Рис. 1е. Можно видеть, что JCd действительно испытывает в интервале (04:07- 04:08)UT ожидаемое первое скачкообразное усиление - признак Е01. В рассматриваемой суббуре этот признак наблюдается в секторе (20-02)MLT зоны R1. 3. Особый интерес представляет тот факт, что названные признаки Е01 - скачкообразная интенсификация электрического поля и токов в ионосфере - наблюдаются почти одновременно на всей площади ионосферной проекции хвоста - от near-Earth tail to distant tail. О такой интенсификации в near-Earth tail и среднем хвосте свидетельствуют отмеченные Baker et al. [2002] данные геостационарного спутника GOES-8, а также данные наземных наблюдений сияний и АЕ-индексы. На картах ПТ максимум плотности ПТ всегда наблюдается в экваторной половине R1 и он резко усиливается в интервале (04:07-04:08)UT. Примеры показаны на Рис. 2 и Рис. 3. Статистические данные Miyashita et al. [2009] также свидетельствуют, что «почти одновременность» появления Е01 в near-Earth tail и в среднем хвосте на Х> - 20Re является общим свойством суббурь. Скачкообразная интенсификация в дальнем хвосте тоже проявляется отчётливо при сравнении пар карт плотности ПТ/потенциала U, полученных для начала и конца того же интервала (04:07-04:08)UT. Две такие пары представлены на Рис. 3 - для моментов 04:07 и 04:08UT. Можно видеть, что плотность ПТ и градиент потенциала U на приграничном ночном участке R0 увеличивается в разы за время At< 1 минута. Если учесть, что две названные области хвоста разделены расстоянием -100 Re, то скорость распространения сигнала, связывающего эти две области, должна быть не меньше 104 км/сек, что превышает известные скорости распространения МГД-волн. Этот факт послужил основой гипотезы КЗ - короткого замыкания ионосферных токов возмущённой М-И системы в интервале (04:07-04:08)UT [ Mishin et al., 2013]. 4. Переходим к таймированию ЕО. На Рис. 1в, г показаны изменения в ходе суббури упомянутых выше параметров % и е'. Из предыдущего следует, что изменение знака производных по времени обоих названных параметров есть индикатор перехода от Е01 к Е02. По данным Рис. 1в такой переход имеет место вблизи 04:1 OUT. График ММП В2 на Рис. 16 также свидетельствует, что вблизи 04:1 OUT наблюдается поворот ММП на север - известная причина интенсификации суббури [e.g., Russell, 2000]. В 04:10UT наблюдается также ускорение роста АЕ-индексов, который начался ранее. Эти факты поддерживают таймирование Е02 в 04:10UT с задержкой At=2 мин после Е01. Такое разделение Е01 и Е02 во времени отличается от соответствующих результатов Baker et. al. [2002], где At=0, и от результатов Nakamura et al. [2011], где At=23 мин. Вероятная причина этих различий - упомянутый северный поворот ММП. В суббуре, которую исследовали Nakamura et al., не было северного поворота ММП, a Baker et al. не отметили запоздания Е02 на 2 минуты, не имея использованного нами графика ХР. 5. Где начинается и продолжается процесс MR2/E02? Ясно, что Е02 есть следствие расширения области, где развивается процесс MR1 и Е01. Сигнал из области источника Е01 в область Е02 может, вообще говоря, распространяться как по оси Z вверх, так и по оси X tailward. Первый вариант допускается в сценарии Baker et al. [2002, their Fig. 5] и поддерживается уникальными данными Tang et al. [2009]. В пользу второго варианта свидетельствуют аргументы Nakamura et al. [2011, their Fig. 11]. Можно говорить о третьем варианте - распространении в обоих названных направлениях, и варианте 4, в котором Е02 начинается на границе области R0, когда начинается спад 'Р. Наши данные свидетельствуют о реальности варианта 4. Поскольку VF1 есть приращение ДТ открытого магнитного потока ¥ , возникающее в ходе суббури, ненулевые положительные значения и их рост должны наблюдаться в ходе growth phase вблизи границы старой полярной шапки, существующей перед началом суббури. Это так, поскольку ¥ есть поток через площадь полярной шапки. Отрицательные Д*Р и рост их модуля ожидаются в ходе expansion phase. График на Рис. 1в и дополнительные данные (не показаны) подтверждают именно такие ожидаемые события. Деление на названные варианты имеет смысл в пространстве 2D. В трёхмерном пространстве возможны все 4 варианта. Этот вывод может быть полезен при дальнейшем изучении проблемы double expansion onsets. В целом, по данным суббури 27.08.01 рассмотрены и частично получены ответы на вопросы: 47 Рис. 3 Карты U (вверху) и ПТ (внизу).