Physics of auroral phenomena : proceedings of the 36th Annual seminar, Apatity, 26 February – 01 March, 2013 / [ed. board: A. G. Yahnin, A. A. Mochalov]. - Апатиты : Издательство Кольского научного центра РАН, 2013. - 215 с. : ил., табл.

Отметим, как непосредственно следует из формулы для Гф12, при 0 < <р < л 12 фазовая скорость быстрой акустической волны является убывающей функцией ср , а фазовая скорость медленной гравитационной волны - возрастающей функцией ср , причем при ср= 0 фазовая скорость гравитационной волны равна нулю. При у = 2 обе волны распространяются со скоростью звука в направлении, поперечном к силе тяжести. Рис. 2 показывает фазовые диаграммы для магнито-акустико-гравитационных волн, которые могут возбуждаться в Е-области ионосферы на высоких широтах и геомагнитном экваторе. В.Д. Терещенко и др. Полюс Туманный 90 1.5 Э кватор 270 270 у = 1.4, ---- V h i ---- V H2 Рис. 2 То же, что и на рисунке 1, на высоте 130 км над геомагнитным полюсом, над Туманным и экватором Из рисунка видно, что фазовые скорости рассматриваемых волн зависят от геомагнитных координат точки наблюдения, направления распространения волны и от гравитации. Наиболее сильно гравитация влияет на замедленные волны. Дисперсионное уравнение (7) даёт следующие выражения для фазовой скорости замедленных волн: при распространении поперёк q над полюсом v2/tl = с2 (/V2+ N ] )/(со2+соА2) и над экватором v ^ 2 = c ]( n 2+ а 2А)/(со]+а>2Л). На промежуточных широтах при распространении вдоль магнитного поля В0 возникают замедленные волны с фазовой скоростью v2/l2 = с2 (/V2sin2 (р+а])/{са2+ й>2), а при поперечном распространении с фазовой скоростью № ( n 2 + 0 2)sin2 <рI (со] +со2л ). При отсутствии силы тяжести такие смешанные МГД волны не существуют. 4. Выводы На основе решения уравнений магнитной гидродинамики получено локальное дисперсионное соотношение для собственных низкочастотных колебаний частично ионизованного газа, находящегося в магнитном и гравитационном полях. Показано, что совместное действие магнитного поля и гравитации приводит к появлению бесстолкновительного затухания МГД волн, распространяющихся в направлениях, отличных от ортогонального направления к гравитационному полю. При этом возбуждаются новые типы смешанных МГД волн, скорости распространения которых зависят от ускорения силы тяжести. Построены поляры и определены частоты, фазовые и групповые скорости атмосферных волн при произвольной ориентации волнового вектора, силы тяжести и магнитного поля. Показано, что тип низкочастотных колебаний возбуждаемых и распространяющихся в атмосфере Земли, зависит от геомагнитных координат точки наблюдения и направления распространения волны. Список литературы А львен Г , Ф ел ьтх ам м ар К .-Г . К осм и ческая электродинам ика. - М .: М ир, 1967. - 260 с. Г оссард Э .Э , Х у к У .Х . В о л н ы в атм осф ере. - М .: М ир, 1978. - 532 с. Х айнс К .О . А тм о сф ер н ы е грави тац и он н ы е волны (обзор) // Т ерм осф ерная циркуляция. - М .: М ир, 1975. - С. 85-99. Х ан тадзе А .Г ., Г вел еси ан и А .И , Дж ан диери Г.В. М алы е колебания верхней атм осф еры Зем ли // Радиоф изика и ради о астр о н о м и я. - 2007. - Т. 12, № 3 .- С. 261-277. M cL ellan N .A , W interb erg F. M ag neto -g rav ity w aves and the h eating o f the Solar corona // Solar Phys. - 1968. - V . 4, N 4. - P. 401-408. Z h ugzhda Y .D , D zh alilov N .S . M ag neto-acoustic-gravity w aves on the Sun. I. Exact solution for an oblique m agnetic field // A stron. A strophys. - 1984. - V . 132. - P. 45-51. 181