Physics of auroral phenomena : proceedings of the 36th Annual seminar, Apatity, 26 February – 01 March, 2013 / [ed. board: A. G. Yahnin, A. A. Mochalov]. - Апатиты : Издательство Кольского научного центра РАН, 2013. - 215 с. : ил., табл.

Ю.В. Балабин и др. Ранее [2, 3] в любом событии М>10 были выделены две фазы. Первая фаза приходится на первые (М-7) интервалов и характеризуется постоянством их значений. Вторая фаза состоит из последних 7 интервалов и характеризуется монотонным ростом их значений. Она для всех станций одинакова. Однако, определение длительности этой фазы приближенное, основано на сравнении профилей. За 4 года работы с новой системой накоплена подробная информация о миллионах событий множественности М, и с хорошей точностью можно построить распределение интервалов для каждой значения М от 5 до 80 для каждой станции. Дело в том, что наличие двух фаз указывает на существование двух различных процессов, дающих вклад во множественность и характеризующихся своим распределением Пуассона [4]. и * 2500 J3 Й в 2 0 0 0 Л | 1500 1 1000 I а и 500 0 10 20 30 40 50 60 70 80 Множественность, М Рис. 2 Средние длительности множественностей. Пунктиром дана функция С (м ) =к-^[м ■ Для всех трех станций зависимость одна и та же, несмотря на различия в жесткости обрезания и высоте расположения. Это указывает на то, что множественности производятся частицами в сотни ГэВ, на которых магнитосфера оказывает незначительное воздействие. На рис. 3 для примера показаны распределения временных интервалов в событиях заданных М, полученные из данных на 3 станциях. Как можно видеть, распределения не имеют экспоненциальной формы (прямая линия). Каждое распределение (любого значения М на любой станции) отлично описывается суммой двух экспонент F1 и F2, что означает наличие двух независимых Пуассоновских процессов в каждой множественности. (На рис. 3 эти две функции показаны только для одного значения М= 6 ). Все распределения нормированы, так что величина ( 1 ) даст число интервалов, которые вошли во множественность М от соответствующего процесса i. то, N i = \F ,( T ) d T (1) о где Ni - число интервалов, Fi - функции F1 или F2, входящие в аппроксимирующую функцию; T0i - длительность множественности Ранее в [2-3] было найдено, что первая фаза соответствует падению на НМ локального адронного ливня, вторая фаза во множественности - это релаксационный процесс после воздействия ливня. На рис. 4 представлены значения интеграла от F2 для разных значений М. Как видно из рисунка, это значение достаточно быстро вначале растет с увеличением М, достигает значения 6 и остается далее постоянным. F2 соответствует второй фазе в М. Таким образом, вместо ранее действовавшего приближенного определения длины второй фазы получено строго вычисленное значение. Для больших (М>30) релаксационная фаза составляет 6 интервалов. При меньших М (М<30) длительность этой фазы монотонно падает с уменьшением М. Ранее это уменьшение не удавалось точно определить. 4. Заключение 1. Получены и обработаны данные о событиях множественности от новой станции в Москве. Получены спектры и длительности событий М от М = 5 до М = 100. 2. Сравнение спектров и длительностей разных М показывает, что они несущественно зависят от широты станции. 3. Вычислены распределения интервалов для всех М. По этим распределениям найдено, что в событиях М действительно присутствуют две разные фазы. 4. Вычислены вклады каждой из фаз в события М. Подтверждено вычислениями, основанными на прямых измерениях, что вторая фаза занимает 6 интервалов для больших М. Ее распределение подтверждает ее релаксационную природу. 134