Панасенко, Г. Д. Наклономерные наблюдения на Кольском полуострове / Г. Д. Панасенко. – Москва ; Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1965. – 125 с.

Зафиксируем положение шара. Тогда на единичную поверхность его за единицу времени будет падать _ Л Q cos (Q, п) к ал . (здесь Q — плотность теплового потока, п — нормальный вектор элемен­ тарной площадки на поверхности шара), или в сферических координатах: Q cos f cos X к а л . (ср — широта местоположения элементарной площадки; А. — долгота ее, отсчитанная от полуденного меридиана). Так как шар, к ак и всякое материальное тело, обладает тепловой инер­ цией, то меридиан максимального нагрева не совпадает с полуденным ме­ ридианом, а будет по ходу вращения впереди его на угол у. Из данных на­ блюдений для станции «Апатиты» в марте—октябре у?»15—25° (см. табл. 18 и рис. 54). Тогда в любой точке поверхности шара удлинение радиуса от нагрева* будет д д = kQ cos <рcos (X -J- f ) , (IV. 13) где к — коэффициент, связывающий тепловое состояние поверхности шара с тепловыми деформациями его. Производные и как известно, будут выражать угловые коэффициенты касательных к деформированной поверхности шара по ме­ ридиональному и широтному направлениям соответственно (по отношению к касательной плоскости в данной точке недеформированного шара), т. е. тангенс угла наклона этих касательных к горизонту. Т ак как реально наблюдаемые тепловые суточные наклоны малы, можно с достаточной сте­ пенью точности полагать t g i = i . Тогда меридиональная и широтная со­ ставляющие суточного наклона в точке с координатами (ср, А,) соответст­ венно будут: <НД R) 'с -ю = “ д$~ = —'kQ sin ¥ cos + т); d(Mi) iB- 3 — ~ и г ~ = ~~kQ cos ч*sin (*• + If)- (IV. 14) Отсюда амплитуды суточного наклона по составляющим, очевидно, будут равны: л с -ю = * _ , , . “ гС-Ю; Х+т=0; X= kQ Sin С—Ю; Х+Т=± у ^В -З = * „ , . ■ * — *В-3; X+f=0; тс= ~ cos В -3 ; Ч -т= ± — (IV. 15) откуда ^ с—ю АВ —3 -tg ? - (IV. 16) Из (IV. 15) ясно, что наклоны по меридиональной и широтной соста­ вляющим во времени сдвинуты друг относительно друга на ^ и, следо- вательно, направление одной из осей эллипса векторной диаграммы су­ точных наклонов в этом случае будет совпадать с меридианом. Из (IV. 15) также следует, что амплитуда меридиональной составляю­ щей суточного наклона на экваторе равна нулю, а с увеличением широты * Здесь и далее под удлинением радиуса от нагрева подразумевается радиальное перемещение материальной точки на поверхности планетарного шара вследствие общей тепловой деформации [48]. 90