Панасенко, Г. Д. Наклономерные наблюдения на Кольском полуострове / Г. Д. Панасенко. – Москва ; Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1965. – 125 с.

Отношения Лс —ю/-4в —з> вычисленные из (V.8) и полученные из средних за 1960—1963 гг. (табл. 23), оказались близкими друг к другу и равными примерно 3. Полученный результат отчетливо указывает, с од­ ной стороны, на преобладание в годовом ходе наклонов меридиональной составляющей, а с другой — на значительную по величине широтную со­ ставляющую. Последнее находится в очевидном противоречии с излагае­ мыми ниже схематизированными представлениями о механизме возникно­ вения годового хода наклонов. Рассмотрим эти представления и сопоста­ вим их с наблюдаемой картиной годовых вариаций наклонов. Механизм образования замкнутого годового цикла наклонных дефор­ маций земной поверхности можно представить следующим образом. Ось вращения Земли наклонена к плоскости земной орбиты под углом 9=23°27 '. Вследствие орбитального обращения Земли положение оси вращения ее относительно солнечного теплового потока (угол между на­ правлением теплового потока и осью вращения Земли) непрерывно ме­ няется. В результате суточный тепловой режим поверхности земного шара не полностью сбалансирован. Каждая единичная площадка поверхности Земли получает некое суточное приращение тепла, величина ^которого в течение года меняется, совершая замкнутый годовой цикл. Годовая сумма этих приращений, очевидно, равна нулю. Однако в течение года величина этой суммы изменяется по синусоидальному закону. Возникающие вслед­ ствие этого тепловые деформации верхних горизонтов земной коры и от­ мечаются в виде годового хода наклонов. Как было показано выше (глава IV), на единичную площадку поверх­ ности Земли за единицу времени падает Q cos j~<р + 0 sin ^-уг t -f- cos ^ sin -f- кал. Чтобы для текущего момента времени t определить среднее (вне зави­ симости от суточного обращения Земли) тепловое состояние земной по­ верхности на широте ср, проинтегрируем это выражение по А в пределах от 0 до л . Получим: | Q cos -f- 0 sin (у-jr t -(- cos -f- C^d sin ( ^ r t -f- J d \ = = 2 Q cos 4- 0 sin ( - j r t 4- cos j^C90 sin (~f ~t 4- Суточное приращение теплового баланса, очевидно, определится как раз­ ница в тепловом состоянии с интервалом в одни сутки, т. е. ДР — 2Q cos | у 4 -0 sin уг- ( t 4 -1 ) 4 - f J J cos j sin ( t -f- 1) -(- x j j — — cos j \ 4 - 0 sin ( - y - t 4 - cos ^C„0 sin 1-\- . T Суммируя суточные приращения от момента равноденствия tp— ----— т Т ( ъ \ до момента солнцестояния t0 — ---- ТЬ получим амплитуду годо­ вого колебания теплового баланса поверхности Земли на широте <р: Р = 2 = 2<? [cos (<р 4- 9) cos (С, р0) — cos ср]. (У. 9) 102