Низкочастотные излучения в ионосфере и магнитосфере Земли : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1981. – 168 с.

и свойства многоиндексного тензора , так что, например, * н ) . ( * - * * * > ] . ( 1 7 ) Вывод формул ( 1 5 - 1 7 ) аналогичен тому, что сделано в работах / 7 8 ,7 9 / . Так, например, (1 5 6 ) можно получить из соответствующе­ го выражения для квадратичной матрицы /78/ при переходе к П - волнам и проведении операции симметризации по индексам, тогда как соответствующие гидродинамические выражения из /79/ можно полу­ чить из ( 1 5 ) при переходе к приближению случайных фаз (<<3^>=0). Однако, в случае фиксированных фаз эффективность межволнового вза­ имодействия макисмальна / 7 6 ,7 7 / , и именно этот случай может реа­ лизоваться в применении к ОНЧ-явлениям в магнитосфере. Рассмот ­ рим несколько конкретных примеров. 1. Самовоздействие немодулированной свистовой волны При наличии сильной ОНЧ—волны ( А 0 ) и изотропного фона флук­ туаций в нелинейном токе i ' главным является член с фазой 2% - второй гармоникой исходной волны. Вынужденное колебание этого вида приводит к нелинейному сдвигу частоты (х)0 (или KQ) и в конечном счете к модуляционной неустойчивости. Более интересен случай, когда вторая гармоника является собственным колебанием плазмы. Это возможно при или 0Jo = 0.33 ( jl ) q СО£у/. ( 1 8 ) Эффективная перекачка энергии из исходной волны в энергию волны /4у происходит, если ( 1 9 ) В неоднородной магнитосфере условия ( 1 8 ) , ( 1 9 ) выполняются толь­ ко в некоторой области a S вблизи точки S0 , причем -У a S~\X0L„\'f2'-, L„=(d(bJecosf)/(eo6cosfdS^) . ( 2 0 ) Коэффициенты взаимодействия в уравнениях для амплитуд типа ( 1 3 ) можно найти из ( 1 5 ) . В результате получаем, что для достаточно длинных импульсов воздействия “С>"СИ 31