Низкочастотные излучения в ионосфере и магнитосфере Земли : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1981. – 168 с.

Это соответствует величинам п ~ 5 0 т у и (л)^ ~ 1 0 2 Гц на экваторе ( L ~ 4 ) и существенно большим значениям при удалении от экватора / 52 / . При переходе к суммированию по скоростям многих частиц развивались две разных концепции. В первой из них предполагается, что возникает группировка час­ тиц по фазам вблизи некоторого среднего значения < % > ( бунчиров- к а ), что, в свою очередь, приводит к нарастанию излучения наподобие того , как это происходит в лампах бегущей волны / 4 5 ,5 1 - 5 3 / . Прав­ да, в разных работах, процесс бунчировки описывается по-разному. Так например, в /46/ по аналогии с однородным случаем отрицается необходимость дополнительного условия ( 6 ) и порогов ( 9 ) , т .е . фак­ тически необходимость фазового захвата для бунчировки. При этом возникающий ток резонансных электронов антипараллелен магнитному полю волны С другой стороны, в работах / 4 8 ,5 1 - 5 3 / предполагается бунчирорка при наличии захвата ( ) и обнару­ живается, что /®- Показано, что для начального равновесного распределения резонансных электронов бунчировки вообще не возни­ кает / 4 8 - 5 4 / . Для неравновесной плазмы даже в случае многих уп­ рощающих предположений вычисление тока резонансных электронов и соответствующих изменений амплитуды и частоты дополнительного (три ггерно го ) излучения может производиться только на ЭВМ. По­ скольку трудно задать большой исходный ансамбль частиц, то рас­ сматривается поведение нескольких электронов / 5 1 ,5 5 / , т .е . факти­ чески не учитывается перемешивание фаз из-за захвата частиц. Т ем не менее авторы этих работ получили аналитически спектры триггер­ ного излучения, подобные наблюдаемым экспериментально. Другой подход не учитывает бунчировки и связан с исследова­ нием нестабильности на искаженной функции распределения и з -за по­ явления захваченных частиц. Он аналогичен подходу в физике лабора­ торной плазмы для потенциальных колебаний, развитому в работах / 5 6 -5 8 / . Основной вывод этих работ сводится к тому, что за вре­ мена Для сильной волны и равновесной плазмы <Ул * ° ) и за времена ~ | т для слабой волны и неравновесной плазмы ( ? л > 0 ) линейное усиление (затухание) на исходной частоте прек­ ращается, причем процесс сопровождается затухающими осцилляциями амплитуды с периодом . В применении к магнитосфере в работе /49/ показано, что в неравновесной плазме за времена ~ <УЛ~ рас­ т ет сателлитная неустойчивость на сдвинутой частоте й 6J Сх)^ , которую авторы этой работы связывают с уширением спектра, тогда как автор /59/ связывает эту же неустойчивость с генерацией триг­ геров. Ситуация, возникающая при выходе захваченных частиц из об­ ласти захвата, обсуждается в /60/ , гд е показано, что неустойчи­ вость при этом растет даже в равновесной плазме. Рассмотрение по­ ведения пакета волн было начато в работе /61/ . Обнаружилось, что пространственный рост амплитуды превалирует над временным. В ра­ ботах группы Карпмана / 5 0 ,6 2 / исследовалась нелинейная эволюция пакета в однородной плазме и было обнаружено, что пакет сжимает­ 26