Низкочастотные излучения в ионосфере и магнитосфере Земли : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1981. – 168 с.

Т - L th > I + n 2f(Te / ( 3 ) где Lj. — ионный ток в рабочей точке, пропорциональный г 71?//*/ . Те — электронная температура, к - постоянная Больцмана. Форму­ ла ( 3 ) позволяет вычислить производную d i f / d l и определить соп­ ротивление зондов /8/. Другой случай реализуется при использовании несимметричной измерительной цепи, например, при использовании измерительного зонда и корпуса спутника. В этом случае поверхность спутника мно­ го больше поверхности зонда, и вся система находится под плаваю­ щим потенциалом, определяемым потенциалом спутника. При этом вы­ ражение, связывающее ток и потенциал измерительного зонда, совпа­ дает с соответствующим потенциалом одиночного зонда I =W a 2 ve ne exp {е if/к Те] > где Пр - плотность электронов. В этом случае выражение для R не содержит зависимости от средней массы ионов. Метод несимметричных зондов с использованием цилиндрической антенны применялся в работах /7 ,10 / , гд е по величинам /? и С бы­ ли определены п е и Те в плазме. Следует отметить, что если з а ­ висимость полного тока на зонд от его потенциала в плазме подроб­ но изучена в теории зондов, то зависимость полного заряда тела от его потенциала, необходимая для расчета С, изучена слабо. Можно указать лишь на монографию /12/ , где приведен расчет электричес­ кого поля в окрестности тела, движущегося в разреженной плазме, который позволяет сделать оценки емкости. Более полные сведения о поведении R и С на разных высотах для сферической антенны приведены в работе /8/, для цилиндричес­ кой в /11/ . Расчет величин Япл и Х л л сводится к решению квазистатичес- кой задачи о распределении электрических зарядов и токов на поверх- 146