Низкочастотные излучения в ионосфере и магнитосфере Земли : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1981. – 168 с.

Из сопоставления приведенных в таблице структурных свойств поля волн следует: а ) в магнитоактивной среде волновое поле значительно слож­ нее, нежели в изотропной среде; б ) на поле в магнитоактивной среде налагаются дополнительные условия в виде зависимости структурных характеристик от типа вол­ ны и у г л а между волновым вектором и геомагнитным полем. Отсюда следует, что нахождение угла в облегчает определение других структурных элементов. В координатной системе, естественной для описания волн в маг- нптоактивной плазме, компоненты электрического и магнитного полой плоской монохроматической волны можно записать в виде IF.x-Eo(nZ"S)(n2sm26-P)coswt = sgn(nz-5)cosootу Ey~E<,l)(n*sLn2e - P ) sin (M)t =eysgn ( d ) sin c o t , (1) Ez-Eo n?( n z 5) sin в c o s g coscot-ежsgn(n2-s)sgn(tg ejcosatt, Hx~ ' Eo YeB (n zsLn2Q-P)co$9sLnu)t = =- h ,с sgn (n ) sgn (cose ) sin c o t , Ну ь - Е о Ц P (n 2-s)cose cos u )t = U ) = hy sgn ( n 2- S) sgn (cos в ) cosco t , Hz - Ee^£oD(n*$Ln2e - P ) s inOs in co t = - hz sgn (D )sgn (sLn e j s i nao t , Здесь S , P и D - элементы тёнзора диэлектрической проницаемости в обозначениях Стикса, ft — показатель преломления волн соответ­ ствующего типа, Ее - масштабный множитель, характеризующий ин­ тенсивность волны, 2Г = 3 7 7 Ом - волновое сопротивление откры­ того пространства, О - у го л между волновым вектором и ге ом а г­ нитным полем, а ех.у.гп hx,fj,z - абсолютные величины амплитуд соответствующих компонент. Выражения (_1) и ( 2 ) справедливы в ко­ ординатной системе Oxyz } где ось OzllBo, а волновой вектор лежит в плоскости X Oz под углом 9 к магнитному полю. В ( 1 ) и ( 2 ) фазовые соотношения между составляющими полей определяются 125