Низкочастотные излучения в ионосфере и магнитосфере Земли : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1981. – 168 с.

порядок величины за исключением случая распространения волны вбли­ зи резонансного конуса, когда преобладает градиент напряженности В0; 3 ) на высотах, меньших 1 0 0 0 - 1 5 0 0 км, главную роль играют градиенты ионизации и определяют возможность существования той или иной моды распространения, как будет видно ниже, на высотах, больших 1 0 0 0 - 1 5 0 0 км, они уже не в состоянии уравновесить влия­ ние магнитных градиентов. Уравнение ( 3 ) позволит нам рассмотреть вопрос о влиянии модели на траектории низкочастотных волн. Особое значение упрощение уравнений, в частности, поиск ана­ литических решений, имеет для случая распространения вблизи резо­ нанса, когда полные системы уравнений не совсем корректны, как по­ казано Серизье /13/ . Несмотря на то, что во всех современных программах расчета траекторий существуют процедуры коррекции ре­ шения, положение остается сложным в силу двух причин: во-первых, производные dr'/oLt, dLQfd-t становятся очень большими и необходимо непрерывно уменьшать шаг интегрирования, во-вторых, вычисление правых частей производных неточно, так как оно включает определе­ ние разностей очень больших чисел. Серизье предложил выход в пере­ ходе к переменной интегрирования S вместо Z и в замене уравне­ ния для dy/dS уравнением для функции Log (c0Ssy~C0S2yoy Однако наилучшим решением этой проблемы следует считать подход работы /14/ , где с помощью перехода к новым координатам L и Z полу­ чены уравнения для пронзвоааых: dL/dt,dZ/dt, djll/dt, dy/fdt. Для приэкваториальной области (И. « / ) вблизи плазменного резонанса с введением безразмерного времени Т = £ с /Я Б получены простые уравнения: aLL _ _ sen Q dZ _ s in Q iq B d T ju ’ d r L ja 7 dju _ 6 s i n d d9 _ 3 cos Q dT ’ dT Lju допускающие аналитическое решение tcjQ-Q-SZ - const. L3cos Q ” const, ju cos'2в = const . Приведенные формулы определяют картину распространения вол­ ны в электростатическом режиме. Интересно отметить, что с по­ мощью э то го решения получены все основные особенности поведения волн вблизи резонанса, которые известны из более ранних работ / 10 , 12 /. 6