Некогерентное рассеяние радиоволн : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1980. – 167 с.

Используярезультатыработы/4/, находим, чтовнашемслучае комплексныеамплитудыR j 2 з^) импульсныххарактеристикивесо­ выекоэффициентыdj 2 3 определяютсяследующимисоотношениями: U ( t ) s i n , I I ф R 2 (t)* V T 0 U(t), d 1 ®A 1 , я д (I5) 2 o’ R 3 (t)« U(t) — гдекоэффициентыA q j находятсяпутемаппроксимациикорреляцион­ нойфункциифлуктуацийэлектроннойконцентрацииPggOt) двумя членамирядаФурье: i. nfT* JW * > ^ o +Ai coeT r • ( I 6 ) ЗначениякоэффициентовAq j приведеныниже. ДлительностьТзонди­ рующегоимпульсаприрешенииуравнения(16) полагалосьравной 4 Л/jcУт;/2КТ^,гдеК- постояннаяБольцмана. ТеД± I 2 3 4 А0 0.39 0.20 0.19 0.10 Aj 0.55 0.72 0.84 0.90. Вышепроанализированысхемыоптимальногоприеманекогерентно рассеянногосигналавслучае, когдапротяженностьлг ионизиро-. ванногообразованияменьшепространственнойдлительностисжатого импульса. Рассмотримтеперьслучайравномернойплотностираспре­ деленияэлектроновподальности. ПриN(r) = const автокорреляционнаяфункцияпринимаемого сигналаявляетсяпроизведениемавтокорреляционнойфункциифлуктуа­ цииэлектроннойконцентрациирда(т:) иавтокорреляционнойфункции модуляциизондирующегоимпульса <р(T.o). Этоозначает, чтопри­ нимаемыйсигналнеимеетчастотнойилифазовоймодуляции. Втаком случаегетеродинноенапряжениевсхемерис .2 Up(t)«He{ Ua(t- 2§S) е 3 t°rtj j гдеи& (t) - законамплитудноймодулями. Дляи(г) = const учетамплитудноймодуляцииприформированииге­ теродинногонапряжениятакжетеряетсмысл, ибодальностьR до центраионизированногообразованияприн(г) = const являетсяпро» извольнойвеличиной. Поэтомувкачествегетеродинногонапряжения можноиспользоватьпростоемонохроматическоеколебание. Витоге приN(r) = const рис.2 сводитсяксхемесупергетеродинногоприем­ ника (рис.З) сусилителемпромежуточнойчастоты, полосапропуска­ ниякоторого дсоп определяетсясуммойшириныспектратепловых 86