Некогерентное рассеяние радиоволн : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1980. – 167 с.

u^,- направленнаяскоростьзаряженныхчастицплазмысорта р Вприведенныхвышеформулаху= еилз р . ИндексJS обозначаетсорт иона. Отметим, чтодлякомпактностизаписивправойчастивыраже­ ний(2)-(6) индекс у опущен. Изформул(1)-(6) видно, чтовотсутствиенаправленного дрейфаианизотропиитемпературыэлектронов(и"е= 0, t = I) выра­ жениедляспектрарассеяниясовпадаетсвыражениемдляизотропно­ гораспределения, есливпоследнемподтемпературойпониматьТ* т.е. температуруионоввнаправлениивекторарассеяния. Следова­ тельно, виспользуемомнапрактикедиапазонедлинволнметодн'е- когерентногорассеянияпозволяетисследоватьсвойстваионоввдоль радиолучастанции.Для большинстваионосферныхпримененийгирора­ диусионов / ш$>Ъ значительнобольшедлиныэлектромаг­ нитнойволныX, падающейнаплазму, поэтомуионыдвижутсянеза­ висимоотмагнитногополя. Вотличиеотионов, ионосферныеэлект­ роныимеютнебольшойларморовскийрадиусииспытываютвоздействие магнитногополяЗемли. КоэффициентыАеиСе, учитывающиевклад электроноввспектррассеянногосигнала, имеютболеесложныйвид, чемсоответствующиекоэффициентыдляионов, ихарактервлияния анизотропиитемпературыинаправленногодрейфаэлектроновна спектрбудетсущественноотличатьсяотрассмотренноговышеслучая. Вотсутствиенаправленныхдвиженийзаряженныхчастицплазмы спектральнаяфункцияФ(у^) симметричнаотносительнонулевогосме­ щениячастоты (У у = 0), поэтомудляанализадостаточнорассмот­ ретьполовинуспектра, например, соответствующуюположительному сдвигучастоты. Графикиионнойсоставляющейспектраобратного рассеянияначастотахзондирования224 и935 МГц; соответственно, приразличныхуглахпаденияволны IX приведенынарисункахI и2. Расчетыпроведеныдлямагнитногополянагеомагнитнойшироте 67° навысоте500 кмнадЗемлейприследующихпараметрахионосфе­ ры: N = З-Ю5 см~3 , J5= 0+ , n =f I, т. = П50°К, \ z = 1500°К, Те1 = 3000°К. Пунктиромнанесеныспектральныекривыевотсутствиеанизот­ ропиитемпературыэлектронов(Tez= Tei = 1500°К) дляуглов о; равных80 и89°. Приведенныеграфикипоказывают, чтоприизотроп­ номраспределениитемпературыэлектроновповоротзондирующего лучанауголот0 до80° кмагнитномуполюнеизменяетформы спектра. ПоявлениеанизотропиитемпературыэлектроновсТе1> Tez приводиткуменьшениюамплитудыцентраспектраФ(0), неболь­ шомуувеличениючастотыионно-звуковогомаксимумаспектра"иего превышенияотносительноцентраспектра£, атакжекнебольшому увеличениюполуширинынауровнеполовинноймощностиF. Изменения, вносимыеанизотропиейтемпературывспектррассеянногосигнала, 53