Некогерентное рассеяние радиоволн : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1980. – 167 с.

вкоторых У^г - Уд.|ш= йе* Отметим, чтов (36) мыучитываемтолькоэффекты, обусловленные столкновениямитепловыхэлектронов, посколькуконцентрациянад­ тепловыхэлектроновсущественноменьшеконцентрациифоновыхчас­ тиц. Такаяформазаписисечениярассеянияявляетсяболееудобной, таккакпозволяетнетолькопроследитьвлияниеразличныхпроцес­ соввплазменамощностьрассеяния, ноипроизвестирасчетполно­ госечениярассеяния, еслифункцияраспределенияфотоэлектронов поскоростинеявляетсямаксвелловской. Еслираспределениеэлектроновпоэнергиямхарактеризоватьс помощьюпотокавединицутелесногоугла J (Е), какпринятовфизи­ кеионосферы, тоодномернуюфункциюраспределениядлянадтепловых частщФ-j можнопредставитьввиде Ф1 " 3t:me J йЕ. (39) *>Еф Результатыракетныхизмеренийраспределенияэлектроновпо энергиям/7/ показывают, чтовокрестностиглавногомаксимума ионизациинотокнадтепловыхчастщможноаппроксимироватьфунк­ цией -К J ( E ) = В*В . (40) ДлянадтепловыхэлектроновсэнергиейотI до10 эВв (40) можно принятьследующиезначениякоэффициентов: В= 10^см~^•с-'*’•ср~^•эВ, К= 2. Подставляя(40) в (39) иинтегрируяпоэнергии, получим % m » В Е ”К . ф „ ... .е.___ . (41) 1 К G учетом(41) выражение (36) дляполногосеченияплазменнойлинии можнопереписатьтак Е , I 1 (42) р ео 1 ф ; + кФ^^/Еф) J Из (42) следует, чтополноесечениер&ссеяниязависитоткоэффи­ циентаК, определяющегокрутизнуэнергетическогоспектрафото­ электронов. Поэтомуучетвлияниянадтепловыхэлектроновнапро­ цессрассеянияпутемаппроксимациишсраспределенияфункциеймак­ свелловскоготипабудетнаиболееполнымдляучасткаэнергетичес­ когоспектраоК= I, т.е. вобластиэнергийфотоэлектроновот 10 до20чэВ. Дляопределенияграницприменимостиприрасчетерассеяния приближениябесстолкновительнойплазмыпроведемсравнениефунк­ 40