Некогерентное рассеяние радиоволн : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1980. – 167 с.

Используяформулы(13)— (15), полноесечениерассеянияодной электроннойлинии, определяемоекакмощность рассеяния, единичным объемомвединичныйтелесныйуголнаединицуплотностимощности падающейволны, можнопредставитьследующимобразом: У геN 2^2 5 n ^ R e (16) е к q о £ n ^ R e А / Дляупрощенияанализаполученнойформулырассмотримтолькодва сортаэлектронов: фоновые (о£= 0) инадтепловые (^ = I). Тогдаиз (16) следует, чтопритепловомравновесиимеждуэлектронами (оС = 0, I) полныесеченияразличныхэлектронныхлинийравнымежду собойэопределяютсяхорошоизвестнымвыражением £ . - Й — „ V . ■ео ОС 4 о Еслижепараметрыплазмыудовлетворяютусловию n 1 1 ,|Re n Q R e A q S т.е. слагаемоев (16), соответствующеенадтепловымэлектронам, яв­ ляетсясущественным, тополноесечениерассеянияналенгмюровских колебанияхплазмывмагнитномполебудетрезкоусилено £ е - 2 ео 2 Т~ ' * ( 1 9 ) Следовательно, наличиенадтешювнхэлектроноввплазмеведетк увеличениюинтенсивностиэлектронныхлинийспектравчислораз, пропорциональноеотношениюэнергиинадтепловойдобавкикэнергии фоновыхэлектронов. Вусловияхрезонансаленгмюровскихколебанийплазмывмаг­ нитномполеснадтепловышчастицами, т.е. когдаэнергиянадтеп­ ловыхчастиц Tj = 2 (20) выражение(19) приводитсяквиду 'z - - 4 r K s i ) <21> Такимобразом, придвижениинадтепловыхэлектроновсфазовойско~- ростьюленгмюровскихволнвмагннтоантквнойплазмесоотношения междуполнымисечениямирассеянияразличныхлинийэлектроннойчас­ тиспектраопределяютсяквадратомотношениясоответствующихрезо­ нансныхчастот. 36