Некогерентное рассеяние радиоволн : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1980. – 167 с.

Г12Хв^ Л Т Т " ’ V я ,0Uy где i2^=у___а___ - плазменнаячастотазаряженныхчастицсорта о с . Вдальнейшемпотребуетсявыражениедляпродольнойпроводимос- типлазмы, которуюопределимследущимобразом: А°- - j r 1- (S4) Изформул(52)-(53) имеем А°> T f , n „ w e л _ Д (55) ■>+1^ Г _а “ 1 гВ ^-.1 у У>° „=-сс п Г >»“ J где i>^=у - дебаевскийрадиусчастицысорта^ • Теперьпроизведемрасчеткорреляционнойфункции < ИспользуясвязьсреднегозначенияпроизведенияФурьекомпонент флуктуирующихвеличинеоспектромфлуктуаций (35) длякорреляцион­ нойфункции <¥±Y^V-a) получимвыражение , Ы. Вч _ e«(.eJi '"i * >т: 1 > 'kco шд .т]5 (56) где v,, г ^ -1 7f t -ik^Rto.ptPlJ.tO _ [ Б7^> L |f(k,P,ш)| s e 1 1 •f(k,P,cJo)dP1d-t1 » о Следуяобщимправиламтеориифлуктуаций/I/, найдемкорреля­ ционнуюфункциюслучайныхсил. Длямалыхотклоненийфункциирас­ пределениязаряженныхчастицплазмыотееравновесногозначения скоростьизмененияэнтропиисистемыS определяетсявыражением .п Jfg ■Vo ' -* fU0 S •кв 5[[^о (-а^ + -сг + t ~ dpdF- ^58> гдеKB - постояннаяБольцмана. Выберемвкачествеобобщеннойтермодинамическойскоростивеличину iot* ^ o (-Sf^ + Г““ W + (59) о Тогда* чтобыуравнение (58) имеловид D * oi. 28