Некогерентное рассеяние радиоволн : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1980. – 167 с.

распределенийкмаксвелловским. Задачасущественнооблегчается, еслидляинтеграловсоударенийвкинетическихуравненияхисполь­ зоватьприближенные(модельные) представления/3/. Однимизтаких модельныхинтеграловстолкновений, получившихширокоераспростра­ нениеприисследованиимногихстатистическихпроцессоввгазах, являетсямодель, предложеннаяБатнагаром, ГроссомиКруком(ин­ тегралEFK). МодельныйинтегралстолкновенийНТКпредставляется ввиде/3/: Здесь - некоторыепостоянныевеличины, имеющиесмыслэффек­ тивныхчастотстолкновенийчастицсорта оС счастицамисортаJ3, т.е. характеризующиевремярелаксацииимпульсачастицсорта оС вследствиестолкновенийсчастицамисорта р . Вкачествефункции f^p выберемфункциюлокальногораспределениямаксвелловскогови- где - массачастицсорта - Притакомвыборе функции интегралстолкновений(I) со­ храняетчислочастиц, импульсиэнергиюиобеспечиваетвыполнение Н-теоремыБольцмана. Столкновительныйчлен(3f/3t)c представляет собойскоростьизмененияфункциираспределенияиегоможноинтер­ претироватьследующимобразом, Первоеслагаемоев(I), равное ( t j ) , описываетуходчастиц, распределенныхсогласно (г,p,t) засчетрассеянияизэлементаdp". Второеслагаемоеописываетпри» ходчастицвэлементdp" засчетрассеяния. Приэтомпредполагает­ ся, чтопослекаждогостолкновенияиспускаютсячастицысраспре­ делениеммаксвелловскоговидаилокальнойплотностью 0?» *) • Рассмотримнаосновемодельногоинтеграласоударений(I) и (2) некогерентноерассеяниеэлектромагнитногоизлучениявплазме, находящейсявскрещенныхстационарныхэлектрическомимагнитном полях. Расчетфлуктуацийплотностизаряженныхчастицплазмыпро- ( I ) да: m j9- - u j ' ~2 ( 2 ) вкоторойплотностьN^(r,t), макроскопическаяскорость и температурачастицсорта и Тгопределяютсяравенствами ( 3 ) 18