Некогерентное рассеяние радиоволн : сборник статей / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1980. – 167 с.

частоты аз, намногопревышающиеплазменнуючастоту ^ро» товое- , пользуемсяприближеннымвыражениемдлясреднейэффективной ди­ электрическойпроницаемости: Еслисчитатьнео,инородностисферическими, товыражение (10) ана­ логичнополученнойв/7/ формулесреднейдиэлектрическойпрони­ цаемостистатическиоднороднойсреды. Формулысовпадаютприфор­ мальномпереходе jo — - I, чтосоответствуетпереходуотмоде­ лисредыснеоднородностямиодногоразмеракнепрерывномураспре­ делениюнеоднородностейпоразмерам. Отметим, чтоформула для среднейдиэлектрическойпроницаемостиполученав/7/ впредполо­ жениислабыхфлуктуаций HQS --- - 0. Формула(10) получена в предположениивыполненийусловия: котороепридостаточновысокойчастоте со выполняетсядушлюбой реальнойвеличины 5. Отсюдаследует, чтоусловие о в/7/ оченьжесткое. Длярасчетаполногопоперечникарассеянияплазмыснеодно­ родностями, диэлектрическаяпроницаемостькоторойописывается выражением(10), предположим, чтотурбулентнаяплазмазанимает объембольшогокубасостороной L . Рассмотримчастьполя, рас­ сеянногоизмалогокубасостороной 1 , находящегосявнутри турбулентнойсреды. Будемсчитать, что 1 Поле, рассеянноеэлементарнымобъемом, определитсязапазды­ вающимиинтегралами/8/ (Ю) 2 2 полученнымиз (9) приусловии 8 « 1 и со /<о «: ц. О) (II) (12) с где V * 4* с rot; Л I - единичныйтензор. 128