Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Рис.5.I . Изменение корреляционной функции cCp",*f ) в зависимости от номера итерации к . В масштабе рисунка точная корреляционная функция сов­ падает с представленными графиками с ( р , Т ) при к= 4,5. Другой важной особенностью рассматриваемых программ является алго­ ритм расчета комплексной дисперсионной функции плазмы, z 2 G ( Z ) = 2е хр C - Z 2 ) d p е х р ( р ) , -ioo которая необходима для вычисления спектра интенсивности флуктуаций элект­ ронной концентрации. Основным критерием дри выборе алгоритма является бы­ стродействие, так как обращения к этому программному модулю происходят чаще всего. Различные способы вычисления функции G- ( Z ) рассмотрены в работе /88/. В этой работе предложен алгоритм, основывающийся на сочетании двух различных подходов. Во-первых, из выражений для первой производной и для к-й производной функции G- (z .) : G , ( z ) = - 2 z G ( z ) " 2 ) G ^ k ^ ( z ) ■=- 2 z G ^ K_ 1\ z ) - 2 ( k - 1 - следует, что значения функции могут быть легко найдены путем разложения ее в ряд Тейлора. Так как при вычислении спектров приходится часто опреде­ лять значения Сг { Z ) в близких точках, то в тех случаях, когда это допус­ кают требования точности , G- ( Z ) определяется в результате тейлоровского разложения в окрестности ранее вычисленной точки. Если же новое значение аргумента значительно отличается от старого, то функция Сг { Ъ ) находится в результате решения дифференциального уравнения G ' ( z ) = - 2 ZG- ( z ) _ 2 методом Рунге-Кутта четвертого порядка. По сравнению с традиционными спо­ собами вычисления G- ( z ) данный алгоритм позволяет повысить общее быст­ родействие программ анализа корреляционных функций в 2-3 раза. Несмотря на большое количество параметров, которые теоретически мо­ гут быть определены по измеренной корреляционной функции на практике огра­ ничиваются одновременным определением лишь 3-5. Это ограничение возникает как вследствие недостаточной точности измерений, так и вследствие сложной структуры поверхности X 2 СР ) в случае большего числа параметров. Типичной комбинацией определяемых параметров в нижней части полярной ионосферы являются электронная концентрация Пе , электронная и ионная 94