Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

В этом случае излучается многоимпульсная последовательность, но каж­ дый ее элементарный импульс представляет собой не "гладкий" сигнал, а ка- кой-либо широкополосный сигнал, а фильтр приемника согласован с отдельным импульсом в последовательности. Такой способ проведения измерений подроб­ но рассматривается в работе /59/. Рассмотрим, например, последовательность из двух импульсов, аналогичную представленной на рис.32, но только каждый импульс в которой представляет собой код Баркера из четырех дискретов, по­ казанный на рис.39. Такой сигнал и импульсный отклик приемника при его обработке представлены на рис.40. Высотная весовая функция Wr (*£^ , jb ) для временного сдвига также показана на рис.40. Видно, что ширина централь­ ного максимума равна *С^ , в то время как для кода без внутриимпульсной модуляции она равнялась = 4 Т п (ср,рис32). Это значит, что сжатие им­ пульсов и в случае многоимпульсных последовательностей позволяет существен­ но повысить разрешающую способность по дальности за счет рассмотренного уже ранее механизма образования корреляционной функции сигнала при согласо­ ванной фильтрации. Вообще говоря, любую многоимпульсную последовательность можно закодировать при помощи фазоманипулированных сигналов; пространствен­ ное разрешение при этом будет определяться длительностью дискрета фазовой манипуляции, спектральное разрешение - общей длительностью излучаемой по­ следовательности, а отношение сигнал/шум - как длительностью дискрета, так и длительностью одиночного фазоманипулированного сигнала в последователь­ ности. Рис. 40. Двухимпульсная последовательность из кодов Баркера си сте­ пенью сжатия 4 и ее высотная весовая функция. Итак, в настоящем разделе рассмотрены основные принципы построения зондирующих сигналов, исходя из заданных требований по пространственной и спектральной разрешающей способности. Конечно, выбор того или иного зонди­ рующего сигнала определяется не только этими требованиями, но еще и точно­ стью оценок параметров ионосферной плазмы, которую можно достичь при ис­ пользовании конкретного сигнала при фиксированном времени накопления, а так­ же реальными возможностями передатчика. Но анализ влияния вида сигнала на точность измерений мы проведем ниже, когда будут получены выражения для дисперсии оценки корреляционной функции рассеянного сигнала, а в конце дан­ ного раздела мы приведем основные сигналы, используемые на различных уста­ новках некогерентного рассеяния в зависимости от их технических характерис­ тик. Так, на установке некогерентного рассеяния Харьковского политехничес­ кого института , для измерения мощности рассеянного сигнала первоначально использовались импульсы длительностью Д.ОО мкс и 4 0 0 мкс, обеспечивающие НЦ1&Ю 1 - 70