Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

пульса шением: а ( t ) 1 и его начальная фаза а г у а (Ъ ) , определяемые соотно- Ч' argalt Л о a t t ) / 6' - г 2Ъ 4Tq t I 2 Т д 4Тп а{ь) = 1а ( t ) I exp arg a ( t ) j . Рассматриваемый сигнал состоит из четырех дискретов длительности < на протяжении которых начальная фаза постоянна и меняется лишь при перехо­ де от второго к третьему дискрету и от третьего к четвертому. Длительность сжатого импульса, определяющая пространственное разрешение (ширина авто­ корреляционной функции на половине высоты), равна t ^ . Таким образом, степень сжатия фазоманипулированного сигнала просто равна числу дискретов в нем. Приведенный пример обладает еще одной особенностью: боковые лепестки его корреля­ ционной функции везде равны либо нулю, либо 1/ m . Можно показать, что такой уровень боковых лепестков является минимально воз­ можным для двухфазных фазоманипулированных сигналов, а малая величина боковых лепестков особо важна, так как в соответствии с выра­ жением (1 6 9 ) весовая функция по дальности зависит не только от ширины центрального максимума Са (тг) , но и от величины ме­ шающих боковых лепестков /56/. Сигналы, уровень боковых лепестков ко­ торых по модулю не превосходит 1/ m , назы­ ваются кодами Баркера; самый длинный из этих кодов состоит из 13 дискретов. Все коды Баркера приведены в работе /56/, там же от­ мечено, что не существует таких кодов для степеней сжатия больше 13. Для больших сте­ пеней сжатия используют другие кодирующие последовательности - последовательности мак­ симальной длины; последовательности, постро­ енные на основе приведенных классов вычетов /58/ и т.д. При использовании фазоманипулированных сигналов необходимо учитывать, что согласо­ ванная фильтрация рассеянного сигнала имеет смысл, если его фазовая структура совпадает с законом фазовой манипуляции зондирующего импульса, Tje. в том случае, когда длительность импульса меньше времени корреляции среды. В противном случае фильтр не будет согласован с рассеянным сигналом и эффективно "сжать" рассеянный сигнал не удастся, что приведет к ухудшению свойств весовой функции по дальности. С точки зрейия описанного выше подхода весовых функции необходимо решить вопрос о том, когда можно переходить от двухпараметрической весовой функции из выражения (.157) к весовой функции по дальности (.166 ). Этот вопрос подробно рассмат­ ривался в работе /57/ на примере численных расчетов для нескольких фазома­ нипулированных сигналов. Из этой работы следует, что длительность сигнала не должна превышать времени до первого нуля корреляционной функции флукту­ аций электронной концентрации р ( R ,т ) . Таким образом, двухфазные фазоманипулированные сигналы позволяют улучшить пространственное разрешение при сохранении отношения сигнал/шум по сравнению с немодулированным импульсом. Однако описанным выше методом можно измерять лишь мощность рассеянного сигнала, а определить корреляцион­ ную функцию флуктуаций электронной концентрации затруднительно из-за ее сильных искажений. Естественным путем разрешения этого противоречения яв­ ляется сочетание достоинств двух методик - измерений с помощью многоимпу­ льсных последовательностей и с помощью широкополосных сигналов. пулированного сигнала со сте­ пенью сжатия Hi = 4. 69