Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.
сом. В таком случае удается полу чить пространственное разрешение, равное C t 1 , т£. соответствую щее длительности одиночного импуль са в последовательности, а корреля ционную функцию измерить для за держки, равной *сg , которая может неограниченно превосходить f 1 . Действительно, на рис.32 показана автокорреляционная функция последо вательности, имеющая максимум при Т£ , помимо максимума при Т = О. Как следует из выражения (3 1 ), это значит, что с помощью та ких последовательностей можно из мерять р [ R , <г ) для задержки ^ = т 2 • Найдем теперь высотную весовую функцию, определяемую со отношениями (.166 ). Для двух за держек Т = О и = Т ^ она приведена на рис,32. Из вида высот ной весовой функции W r [ у } |Ь) можно сделать следующие выводы. Ширина пиков W r (Т 7 jb) равна А jb = 2 'С ^ j это значит, что пространственное разрешение равно л г = с д р | 2 = с Г 1 и, таким образом, определяется длите льностью одиночного импульса в по следовательности. Далее, при измерениях корреляционной функции при Т = X ^ Wr Jb) имеет один максимум с центром в jb = T'1 + ^ 2. /2- > а ПРИ измерении мощ ности W г ( 0 , ) имеет два максимума. Этот факт означает, что при изме рениях мощности возникает неопределенность, связанная с тем, что в каждый момент времени мощность рассеянного сигнала обусловлена рассеянием в двух различных объемах с размерами СТ‘1 , расположенными на различных высо тах. Особенно четко это видно из рассмотрения диаграммы "дальность - вре мя" (рис.33). Сигналы, регистрируемые в моменты времени "t - t /2 и t + Т 2 / 2. , обусловлены рассеянием из объемов, заштрихованных на рис.33. При определении мощности в момент времени "t - / 2 невозмож но различить сигналы, рассеянные объемами на высотах г 0 и Г1 , что и является причиной появления двух максимумов в весовой функции W r ^0,jb) С другой стороны, если определять корреляцию между сигналами в моменты времени t - Т ^ /2 и + + Tg / 2 ,т о вследствие некоррелированности сигналов, рассеянных различными объемами, в нее внесет вклад только объем на высоте г 1 , показанный на рис. 33 вертикальной штриховкой. Соответствен но, в весовой функции W r ( T g j jb) имеется лишь один максимум. Таким образом, применение двухимпульсной зондирующей последователь ности позволяет измерять корреляционную функцию для временного сдвига, равного задержке между импульсами в последовательности. При этом разреше ние по дальности определяется длительностью импульса и не зависит от вре менного сдвига, что позволяет улучшать спектральное разрешение без ухудше ния пространственного разрешения. Двухимпульсные последовательности обладают существенным недостат ком: каждая такая последовательность позволяет измерять корреляционную функцию лишь для временного сдвига, равного задержке между импульсами, в то время как в эксперименте необходимо измерять значения корреляционной функции для различных сдвигов. Этот недостаток может быть устранен путем Рис ,32. Двухимпульсная зондирую щая последовательность и ее характерис тики. 64
Made with FlippingBook
RkJQdWJsaXNoZXIy MTUzNzYz