Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

c Oq << w c , u> ^ » ю с , где ^>a , w h Z шиРина спектров S 0 ( W ) , S ^ ( u > ) , a Wc - ширина спектра S ( R , СО ) . В частотной области вполне естественно ввести частотное разрешение, которое определяется шириной 00 Q спектра S q Именно этот параметр характеризует искажения спектра интенсивности флукту­ аций S ( К , с о ) , связанные со сверткой S §-и ® S $ . И з соотноше­ ния неопределенностей СОQ Т а л 2 “Jt вытекает, что чем больше масштаб корреляционной функции Са ( ’с ) , тем лучше частотное разрешение; а условие достаточного частотного разрешения си С0С означает, что t а >/ t с , т.е. измерения корреляционной функции р ( бС, <г) необходимо проводить вплоть до временных сдвигов, превышающих время корреляции t c в 2-3 ра­ за. Таким образом, анализ вида весовой функции ( х , сС ) показывает,, что качество измерений корреляционной функции флуктуаций электронной кон­ центрации р ( R , t ) характеризуется двумя параметрами: разрешающей спо- способностью по временному сдвигу и частотным разрешением. При этом час­ тотное разрешение растет с увеличением общей длительности зондирующего сигнала, а разрешение по временному сдвигу - с увеличением ширины полосы пропускания фильтра приемника. Что касается высотной весовой функции W p ('С , £>}, определенной со­ отношением (.160 ), то с учетом (.157) для нее получаем w r («с, р) =*■ ( - f , jb ) • Р ) » Л (.166) Р ) = J d ^ h{ \ - t ) а ( р - $ ) . Некоторые примеры высотных весовых функций будут приведены в дальнейшем. Измерения на двухпозиционных установках обладают рядом особенностей, которые упрощают ситуацию. Возвращаясь к соотношению (.158 ), можно отме­ тить, что ограничение рассеивающего объема может происходить как за счет функции W ( Т , oi, t ~ b/c), так^и за счет произведения диаграмм направ­ ленности антенн, входящих в Р ( R ) . Первый случай соответствует корот­ ким сигналам и широкополосным фильтрам и, по сравнению с рассмотренными выше однопозиционными измерениями, никакими существенными особенностями не обладает. Обратимся поэтому к противоположному случаю, когда при изме­ рениях используются длинные импульсы. Пусть пространственная длина импуль­ са с Т много больше размеров рассеивающей области L . Тогда в весо­ вой функции W [V t eL ,~t- b /с ) можно пренебречь зависимостью b ( R) = |К - 7 0|+ |R - ? i [ и считать, что для всего рассеивающего объема Ь (R ) = Ь 0 = |R0 - Т 0\ + |Ro-lFi j, где R 0 - координаты центра рассеивающего объема. Действительно, при этом в b СR) совершается ошибка порядка размеров рассеивающего объема а масштаб изменения по р порядка длительности сигнала Т » L / c . Таким образом, получаем: К ( t , t ) = J d R ddi p ( R , « O P ( K ) w ( r , * , t - b e / o ) . Если при измерениях оценка корреляционной функции дополнительно усредняет­ ся по времени в пределах длительности зондирующего импульса, то тогда K ( r ) = J d t K(t ,*r) = j’ d'R dd. Р ( R ) j) (R , oC) Ca ( ^ ) C h(T-<£), что по своей структуре совпадает с полученным ранее выражением (.165) для однопозиционных измерений. Поэтому все следствия выражения (1 6 5 ) о частотном разрешении и о разрешении по временному сдвигу применимы и в данном случае. 62