Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

£ ® g =| j d o C f ( o C ) g ( r - c ( . ) . Проанализируем структуру выражения (1 6 5 ) для того, чтобы определить те требования, которым должны удовлетворять функции С а и C h . Прежде всего, если при измерениях используются импульсы длительности “t q • то при 1аМ > T q Са (Т )= 0 , и поэтому измеряемая корреляционная функция К ( t ,'С ) также равна нулю (рис.3.1). Отсюда следует первый вывод: если необходимо производить измерения корреляционной функции р (.R , t ) вплоть до временных сдвигов X 0 , то для этой цели должны использоваться такие сигналы, корреляционная функция которых С a ) отлична от нуля при дан­ ных сдвигах. Далее, при свертке произведения • Cq с функцией ре­ зультат свертки может значительно отличаться от произведения • Са так, как это показано на рис.31. Чтобы этого не происходило, харак­ терный размер т h функции С ц , т.е. постоянная времени фильтра, должен быть гораздо меньше харак­ терного размера произведения р • C q . Другими словами, разре­ шающая способность по временному сдвигу определяется характеристи­ ками импульсного отклика фильтра приемника: чем шире полоса пропус­ кания фильтра, т.е. чем меньше X ^ , тем выше разрешающая способ­ ность. Этими причинами объясняются, в частности, те сложности, которые возникают при попытке измерения корреляционной функции р ("R , Т ) для согласованной фильтрации любого излучаемого импульса. При согласо­ ванной фильтрации с а ч'г ) = С^ (г_), а как следует из вышесказанного, требования к функциям С Q и С ^ существенно различны: функция должна иметь масштаб, превосходя­ щий время корреляции X с , а функ­ ция - много меньший Т с . Все вышеприведенные рассуж­ дения можно повторить и в частот­ ной области, если вместо корреляци- 0 1 D Г £ 4 \ Т та X Т \ т Th \ т г Рис.31. Искажения корреляционной функции флуктуаций электронной концен­ трации за счет влияния аппаратуры. онных функций р , К , С ц . С ^ рассматривать соответствующие спектры.Пользуясь теоремой о Фу- рье-преобразовании произведения двух функций из выражения (1 6 5 ) находим, что S S q J 1 ®h> где S ( t , со ) - спектр мощности рассеянного сигнала, S § n ( R , ш ) прост­ ранственно-временной спектр интенсивности случайного поля флуктуаций элек­ тронной концентрации, S a и (_UJ) - Фурье-преобразование функций С q [ X ) и С ^ ) .П о вполне аналогичным соображениям для характерных размеров соответствующих спектров должны выполняться соотно­ шения: 61