Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

д г = д г ' - ( г + - г_ ) = с ( т - г ) / 2 , что и является разрешающей способностью по дальности. Рис.27. Диаграмма "дальность немодулированного импульса. время" при широкополосной фильтрации Рассмотрим теперь несколько более сложный случай - согласованную фильтрацию прямоугольного импульса (рис.28). Весовая функция для этого случая представлена на рис.29. net) Ш) т/2 zf т £ Рис. 28. Огибающая зондирующего сигнала и импульсный отклик приемника в случае согласованной фильтрации пря­ моугольного радиоимпульса. рируется в моменты времени t ± Т /2 расположены на высотах г_ = с (-t - Разрешающая способность по дальности равна Д Г = с /2 ■ ( д р > ) = с ( 2 Т - г ) / 2 , и, как и в предыдущем случае, она зависит от Т . Отличие заключа­ ется в том, что теперь Д г на с Т/2 больше, чем раньше, что должно быть отнесено за счет фильтрации. Это обстоятельство иллюстрируется рис. 30. Из-за фильтрации возрастает величина объема, из которого рассеивается сигнал, теперь его величина равна Д*1 = с Т . Если сигнал регист- то центры соответствующих объемов X f - ^ ) / 2 и r + = c ( t + f - X - ) / 2, а, значит, величина области их пересечения равна д г = д г ( г + - г_ ) = = с ( 2 Т - Т )/2 . Таким образом, фильтрация приводит к ухудшению пространст­ венного разрешения за счет суммирования сигналов, рассеянных различными высотами. Помимо отмеченных особенностей,из рис.29 видно, что весовая функция W имеет значительную протяженность по порядка А сС = 2 Т - IТ I . Этот факт говорит о том, что данный способ измерений обладает плохой раз­ решающей способностью по временному сдвигу. Действительно, для измерения корреляционной функции р ( R , Т ) с характерным временем корреляции v с необходимо, чтобы разрешающая способность по сдвигу была много меньше времени корреляции, д о С « Т с , см. (.158 ). Отсюда следует, что для изме- 58