Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Н, к м Рис. 22. Изменение размера области высот в ионосфере, в которой применимо приближение бесстолкновительной плазмы, в зависимости от частоты падающего излучения. температуры фоновых электронов в ионосфере уменьшает размер области вы­ сот, в которой происходит усиление плазменных волн надтепловыми частицами. Г л а в а 2. МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ МЕТОДОМ НЕКОГЕРЕНТНОГО РАССЕЯНИЯ В предыдущей главе было показано, что корреляционная функция флуктуа­ ций электронной концентрации в плазме зависит от большого числа парамет­ ров - состава плазмы, температур и дрейфов частиц, частот столкновений, ве­ личины электрических и магнитных полей и т.д. Кроме того, временная авто­ корреляционная функция рассеянного сигнала связана с коррелятором флуктуа­ ций концентрации при помощи соотношения ( XX ), что и позволяет опреде­ лять параметры плазмы по измеренной автокорреляционной функции рассеянно­ го сигнала. Таким образом, определение параметров плазмы разбивается на два этапа: непосредственные измерения корреляционной функции рассеянного сигнала и определение параметров по результатам измерений. Из-за случайного характера некогерентно рассеянного сигнала и наличия аддитивных шумов, по мощности сравнимых с сигналом, при измерениях необ­ ходимо проводить достаточно длительное усреднение по времени, так называе­ мое временное накопление. Другими словами, каждый сеанс измерений состо­ ит из множества радиолокационных разверток, а оценка корреляционной функ­ ции получается в результате усреднения по всем разверткам. Принципиальный порядок измерений в каждой развертке показан на рис.23. В начале каждой развертки излучается зондирующий импульс; затем, спустя определенное время, производятся измерения корреляционной функции смеси рассеянного сигнала и шума. Начало и конец измерений определяются расстоянием до исследуемой об- 54