Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Следовательно, проводя измерение высотного профиля полной мощности резо­ нансных линий, их ширины на уровне половинной интенсивности и частоты сме­ щения относительно частоты передатчика можно найти распределение темпера­ туры, концентрации и частоты столкновений тепловых электронов с высотой. При наличии в плазме надтепловых частиц соударения электронов не толь­ ко уширяют электронные линии, но и уменьшают полное сечение рассеяния на ленгмюровских колебаниях плазмы. Если параметры плазмы, геометрия эксперимента и частота падающего излучения удовлетворяют условию fo * 7 - -То ООЕ “■ f , , (1 4 9 ) то выражение для полного сечения электронных линий примет вид: Е С1к ) = 2 Г а ( г е / \ - е ) 2 [ Т с + Т^ С ( 150 ) в котором Т 1 ( ф К ^ ) определяется соотношением: ] - U 5 i ) Таким образом, при наличии надтепловых электронов полные сечения рас­ сеяния различных резонансных линий пропорциональны температуре Т 1 (, I/ ) ) , зависящей от фазовой скорости. В условиях резонанса ленгмюровских колебаний магнитоактивной плазмы с надтепловыми частицами и выражение (.150) приводится к виду: [ 0 ГСК)/ ^ 0 ) 2 + 2 Я 2 б | ]_ (153 ) Следовательно, при наличии надтепловых частиц в плазме полное сечение рассеяния радиоволн на ленгмюровских колебаниях может быть увеличено над- тепловыми электронами до величины, сравнимой с сечением рассеяния на низ­ кочастотных флуктуационных колебаниях плазмы. Это позволяет проводить из­ мерения электронных линий и использовать их для диагностики свойств рассе­ ивающей среды. Например, из измерений интенсивности электронных линий можно получить информацию о величине потока и спектре надтепловых частиц в ионосфере. Причем одновременные наблюдения электронных линий, связанных с плазменной и электронной гирочастотой, позволяют определить две точки энергетического спектра поступающих и уходящих потоков энергии на фиксиро­ ванной высоте в ионосфере. Для получения полного энергетического спектра следует использовать радиолокационные измерения на нескольких далеко разне­ сенных частотах. Из (.153) видно, что в условиях резонанса ленгмюровских колебаний плазмы в магнитном поле с надтепловыми частицами соотношение интенсивнос­ тей между различными линиями электронной части спектра определяется квад- 51