Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Отметим, что резонансные линии, связанные с электронной гирочастотой соотношениями (.137 ) и (1 3 8 ), появляются в спектре рассеянного сигнала при выполнении условий: 2 X B e s i n2( 0 / 2 ) > 1 , (-142) ( Л 0 sin O t g 0-/2 ч U 0 w Be) > 1 Соударения и эффекты надтепловых электронов слегка изменяют выражения для СО ^ /50/. Выражение для спектра рассеяния (.133) в окрестности резонансных час­ тот можно переписать в виде: ^ _ ( 2 ^ Т 0/ т е ) 1/2 - д,АЪ * ( f Q + ^ ^ cos О ) __________________________ N 0 cos » / Я N0 ) г [ f 0+ 7 - T 0 со» 1> ^ $, ] *+ 4 Я2Do2О- ’ (.143) где fo = N 0 ехР ( - ^ ) ( т /21гТ ) 1^2 ехР( "Уп )* (144 ) y = C 4 > N 0 / 2 f c o s 2 u ) ( m / 2 T ) 1/2 Е I n ( и ) ( 5+-у * ) у ' 6 . (1 4 5 ) С р з — оо Коэффициент ^ имеет ту же размерность, что и одномерные функции распре­ деления фоновых j^0 и надтепловых ^ электронов. Используя полученную формулу для спектра (1 4 3 ), находим выражение для ширины электронной линии на уровне половинной интенсивности 2Д Оо и полного сечения рассеяния Е : 2 л с о = ( 4 ^ r 2 e 2 W 2/ С}3 Т 0 c o s » ) D f + 9 - т о cos -fill (1 4 6 ) JO L 0 Еф J lw = s = (N 0/|jf ) г а (г а Ро)2>С/ ° * ? Ч 1cos~>r ь — L - J K) (147) 6 (fo+?-T°osv> а1;Р ,<w-wr Из анализа (.1 4 6 )- (1 4 7 ) следует, что в отсутствие надтепловых электронов ( JI ^ = О) соударения электронов с тяжелыми частицами уширяют электрон­ ные линии спектра. При этом полные сечения рассеяния различных электронных линий не зависят от частоты колебаний, на которых происходит рассеяние ра­ диоволн в плазме, и определяются выражением: ^ о = ( 2 г е / х ' е ) ^ т о • (.148) 50