Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

на плазму излучения, надтепловые электроны испытывают слабое воздействие со стороны внешнего магнитного поля. Поэтому_в большинстве ионосферных применений для реальной части коэффициента А 1 можно использовать сле­ дующее приближение: • Re A, у ехр (- у 2 ). (1 3 4 ) Следует отметить, что формула (.134) приближенно учитывает влияние надтепловых частиц на спектр рассеяния, так как предполагает распределение надтепловых электронов максвелловским. Если распределение электронов по энергиям характеризовать с помощью потока в единицу телесного_угла 3 ( E ) . как принято в физике ионосферы, то в качестве величины R e A i в формуле (.133) следует использовать выражение: l ^ R e А 1 ( 2 Е ф/ т ) 1/2 f 1 , ( 1 3 5 ) О О f l = <jrm ^ и ( Е ) d in Е . Здесь f*1 - одномерна^ функция распределения надтепловых электронов, Еф = т о о 2/2с],2 - энергия надтепловых электронов, движущихся со скоро­ стью 1 Гф = to/cj, .И з анализа выражения (1 3 3 ) следует, что при у е > 1 в электронной части спектра появляются максимумы, смещенные относительно излучаемой частоты на-частоты ленгмюровских колебаний магни­ тоактивной плазмы с о у * ), к = 1,2 /49/. В случае плотной плазмы, т.е. когда плазменная частота фоновых элект­ ронов Л.о значительно превышает их гирочастоту ^ в е > дпя w будут справедливы значения: С О ^ = Л [1 + 3q,2 Do + ( W B e sin и -/ л0 ) 2 ] 1/2, (1 3 6 ) - W Be c o s e [ 1 + Зс^2 D 2 + ( 0JBe/ 5 i o ) 2] 1/2 (137.) В противоположном случае разреженной плазмы, когда и> _ _>> л „ , ( \ для СО ) будут справедливы формулы: ^г)=шве^1Чйо sir»^/wBe)2ll/V (-гз8> 2. о с03Л> [1 + ( л о / ( 0 в е ) 2] 1/2. (1 3 9 ) В промежуточном случае при S l0 — W цд выражения для приобретают вид: С О ^ = & 0 ( l + si ni > ) 1//2, (1 4 0 ) = Д-о ( 1 “ Sin 0- ) 1/2. ( i 41 ) 49