Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

= (-1~’А ) t(3* а при Ц О < (2jute Tre ) 1A , (13.1) (1 3 2 ) Выражения (13 1 ) и (132 ) показывают, что с увеличением угла падения волны на плазму и величины Т е коэффициент растет по абсолютной величи­ не. При небольших углах Падения волны, когда справедлива формула (.131 ), изменения, вносимые в спектр рассеянного сигнала анизотропией температуры электронов, не зависят от длины волны падающего поля. Однако существует та­ кой угол падения волны, при котором характер воздействия анизотропии темпе­ ратуры электронов на центр спектра изменяется. В этом случае справедливо соотношение (1 3 2 ), которое показывает, что влияние анизотропии температуры частиц растет с уменьшением длины волны. Электронная компонента и ее усиление надтепловыми частицами. Как от­ мечали выше, в случае больших длин волн ( Cj_De « I ) в спектре рассеян­ ного излучения, кроме центрального максимума, имеются боковые сателлиты, обусловленные рассеянием на ленгмюровских колебаниях в магнитоактивной плазме. Если распределение электронов по скоростям максвелловское с типич­ ными для ионосферы температурами, то относительный вклад энергии сигнала, рассеянной на ленгмюровских колебаниях, в полную энергию рассеянного излу­ чения приблизительно равен квадрату величины отношения удвоенной дебаевской окружности электронов к длине волны радиолокатора /6, .18, 49/. Поэтому се­ чение рассеяния для электронных линий спектра будет очень мало, и рассеян­ ный сигнал удается наблюдать на практике, как правило, лишь в том случае, когда ленгмюровские колебания электронов усилены, например, за счет надтеп- ловых электронов с энергиями от одного до нескольких десятков электрон- вольт /18, 27, 48/. Поэтому ниже мы рассмотрим влияние небольшой добавки надтепловых электронов на полную интенсивность электронной составляющей спектра. При значениях доплеровского смещения частоты U) , близких к часто­ там ленгмюровских колебаний электронов, аргумент становится боль­ шим и выражение для нормированного спектра рассеяния ( 73 ) приобретает вид: Коэффициенты и С ^ связаны между собой флуктуацИонно-диссипа- тивным соотношением ( 7 8 ) , при этом явный вид коэффициента А ^ опреде­ ляется выражением (9 0 ). Формула (1 3 3 ) подчеркивает тот факт, что в области высоких частот ос­ новную роль в коллективных движениях плазмы играют электроны. Для простоты рассмотрим два сорта электронов: фоновые ( сС = О) и надтепловые ( еС = 1 ). Поскольку в ионосфере энергия надтепловых частиц (фотоэлектронов или вторичных электронов) значительно выше, чем энергия фо­ новых электронов, а концентрация_ последних существенно больше, чем надтеп­ ловых, то слагаемым _n., t 13 m А1 в знаменателе (1 3 3 ) можно пренебречь по сравнению с Um А о .П о этой же причине пренебрегаем эффектами, обусловленными столкновениями надтепловых частиц. Далее, из-за достаточно большого ларморовского радиуса, сравнимого с длиной волны Л. падающего (.133) 48