Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

ширины на уровне половинной мощности. Такое поведение спектральных кривых при (З1 6 0 ° соответствует увеличению эф­ фективной температуры электронов, однако его нельзя объяснить с чисто геометричес­ ких позиций. Более детальные исследования /5, 46/ показывают, что анизотропия тем­ пературы электронов оказывает наиболее существенное влияние на ионную компонен­ ту спектра рассеяния в условиях, когда произведение ортогональной по отношению к магнитному полю Земли составляющей разностью волнового вектора на гироради­ ус электронов приблизительно равно еди­ нице. Если величина этого произведения много меньше единицы, т.е. магнитное по­ ле достаточно сильно, то на некогерент­ ное расселение радиоволн оказывает влия­ ние только продольная температура элект­ ронов. Поэтому станции некогерентного рассеяния метрового диапазона в широком интервале углов измеряют главным обра­ зом продольную температуру /47/. Таким образом, если анизотропия температуры электронов имеет место в ионосфере и не учитывается при обработке спектра, то значения электронной темпе­ ратуры, определяемые методом некогерен­ тного рассеяния, могут отличаться от зон- довых измерений. Изменения, вносимые анизотропией температуры в спектр рассеянного сигна­ ла, существенно зависят от длины волны падающего излучения /5/. Рассмот­ рим это более подробно на примере анализа изменений амплитуды центра спектра Ф ( О) в условиях анизотропного распределения электронов по ско­ ростям. Нетрудно показать /5/, что на частоте зондирования выражение для нор­ мированного спектра рассеяния (73 ) приобретает вид: Ф(О ) ^ t * ) 1//2/ [1 +t * / (1 + ^ ) ] 2} (129) ? е = ( г ~1 ) "tgO- ) 1/'Z 3m ur ( t q 0 / 2 ] л Г ) 1/2 ). (1 3 0 ) Коэффициент в (1 2 9 ) учитывает влияние анизотропии электронов. В отсутствие анизотропии температуры t = 1 и, согласно (.130), = В зависимости от соотношения между продольной и поперечной температурами электронов коэффициент может быть положительным при Т£ > Тс , или отрицательным при выполнении противоположного неравенства. Поэтому в соответствии с (1 3 0 ) появление анизотропии температуры электронов с "L > Т приводит к росту амплитуды центра спектра, а при Т_ _ < Т e_L с*, ех к уменьшению. Используя известные степенное и асимптотическое разложения интеграла вероятностей от комплексного аргумента UJ z , для коэффициента ^ полу­ чим согласно (.130) следующие предельные формулы: Рис.19. Влияние анизотропии температуры электронов на спектр рассеяния. 47