Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Рис. .14. Спетгтры рассеяния радиоволн в плазме с усиленным электричес­ ким полем для частоты зондирования 224 МГц. ( Е 0-С 4 0 мВ/м) спектр рассеяния имеет обычную двугорбую форму. Для более сильных полей ( EQ = 60 мВ/м) в центре спектра рассеяния появляется допол­ нительный максимум, амплитуда которого увеличивается с ростом напряженнос­ ти электрического поля. Под воздействием электрического поля боковые макси­ мумы спектра отходят в обе стороны от центра и амплитуда их уменьшается. Отметим, что трехгорбый вид спектра рассеяния, обусловленный влиянием уси­ ленного электрического поля, сохраняется и при Y = 90 °, т.е. когда в плоско­ сти ( В0 ) нет составляющей скорости дрейфа. Рассмотренные изменения спектра рассеяния можно объяснить воздействием усиленного электрического поля на функцию распределения частиц по скоростям /43/. На рис. 15 и 16 показаны графики одномерной нормированной функции рас­ пределения по поперечным скоростям ионов f H ( р х ) = ( ^ т Т ) 1/2- W“ 1- / d p y 4 p z ^ o ( P ) (1 2 3 ) У = О и 90 ° и различных значениях нормированной скорости дрейфа час- U H (цифры около кривых). По оси абсцисс отложена нормированная попе- при тид ин = 0 хн Рис. .15. Функция одномерного немакс­ велловского распределения ионов по скорос­ тям при различных значениях нормированной скорости дрейфа (цифры около кривых) и У = о°. речная скорость частицы и ^ , по оси ординат - функция распре­ деления. Так как при V = 90 функция распределения симметри­ чна относительно нулевой скоро­ сти, то на рис. 16 приведена только половина ее, соответству­ ющая положительным значениям скорости. Как мы видим, с уве­ личением напряженности электри­ ческого поля происходит перерас­ пределение частиц по скоростям. При значениях напряженности электрического поля до 4 0 мВ/м ( U < 1 ) внешняя форма кривой сохраняется, т.е. распределение частиц по скоростям остается "одногорбым". С ростом напря­ женности электрического поля ( U H > 1) "одногорбость" нару­ шается: пропадает центральный максимум и появляются два не­ больших симметрично расположен­ ных максимума по краям, т.е. распределение будет "двугорбым". 43