Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

E ( U e) / E ( 0 ) - О | ( О 2 + - t>|)2 » (1 1 8 ) в которой Оф определяется соотношением (1 1 5 ). Полученное выше выражение (.111) можно также использовать для анали­ за спектров радиосигналов, рассеянных на встречных потоках заряженных час­ тиц плазмы. Такая задача представляет интерес в геофизике, в частности, при изучении характеристик полярного ветра. Под последним понимают сверх­ звуковой поток ионосферных частиц, направленный вдоль геомагнитных силовых линий, начинающихся внутри овала полярных сияний /42/. Этот поток возникает как результат встречных движений двух видов положительных ионов ( Н , 0 ) и связанных с ними электронов, вызванных действием сил тяготения, градиен­ та давления и электрических полей. Из (1 1 1 ) видно, что встречные потоки заряженных частиц плазмы приво­ дят к асимметрии спектра. При малых смещениях частоты ( у ^ < I ) спект­ ральное распределение рассеянного излучения, в основном, определяется поведе­ нием тяжелых ионов кислорода, если последние присутствуют в сравнимом ко­ личестве по отношению к легким ионам водорода, т.е. N 0+^ N H+ . На краях ионной составляющей спектра, когда для тяжелого иона у ^ ^ I , изменения, вносимые в спектр направленным движением различных сортов ионов, будут при­ мерно равными По величине, но противоположными по направлению. Поэтому с увеличением смещения частоты рассеянного излучения края ионной составляю­ щей спектра будут стремиться к положению, занимаемому в отсутствие встреч­ ных движений частиц. Поскольку для рассматриваемых частот зондирования ионы движутся независимо от внешнего магнитного поля, то с увеличением уг­ ла влияние встречных движений ионов на спектр ослабляется как cos ^ /5/. Численный расчет спектра при наличии встречных потоков ионов для пара­ метров ионосферы из табл. 1 на высоте .1000 км продемонстрирован на рис..13. Сплошной линией показана спектральная кривая обратного рассеяния Рис. .13. Влияние встречных движений заряженных частиц плазмы на спектр обратного рассеяния вдоль силовой линии магнитного поля при U о+= 0 .05 О т и Uh+= - 4 U q + . Штриховая кривая - спектр при U • = О. 41