Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

u = Г<ъ; T i \ . ( 1 + 1 / 2 v ? > [ 1 + кр mj_(i + c - d ; 4 ' L L +С^е/^ i ) (c +d ) ( 1 - 1 /2 «V? j ] , (.1.13) где C = cos 0/\>e ) 2 M-L, d = sin t> ) 2/ 00 Bi u) Be_ Из результатов расчета по этим формулам следует, что при O' — |]t/2 скорость электронного дрёйфа становится критической, когда напряженность по - стоянного электрического поля превышает значение 27 мВ/м. С уменьшением угла О на 2 .5 ° для достижения критической скорости необходимо электричес­ кое поле чуть более 100 мВ/м. Необходимо отметить, что наши расчеты спект­ ра рассеяния обоснованы только для скоростей относительного дрейфа электро­ нов ниже критической. При низких частотах соударений ( <' < 1 ) и не слишком малых откло­ нениях угла О от <]С/2 спектр рассеяния приобретает трапецеидальную фор­ му с небольшими максимумами по краям и эффективной шириной, фактически отражающей распределение ионов по скоростям. Ток в плазме приводит к асим­ метрии спектра, обусловленной ростом уровня ионно—звуковых колебаний за счет внешнего электрического поля /5, 6, 18/. Эффект влияния тока на спектр рассеянного сигнала проиллюстрирован на рис. .12, Расчеты проведены для параметров ионосферы на высоте h = 20 0 км (см.табл.1), частоты излучения 224 МГц, нормированной скорости дрейфа элект­ ронов UeH = 0 .2 и при изменениях угла O' от О до 89 .5 °. Штриховой ли­ нией показан спектр в отсутствие тока и О = О0. Из графиков, представлен­ ных на рисунке, следует, что с увеличением угла O' асимметрия, вызванная направленным дрейфом электронов, уменьшается. Простую оценку изменения амплитуды максимума спектра можно получить, если сравнить ее значения при наличии и в отсутствие дрейфа /32/: <Ь(ие ) / ф ( ° ) = [ 0 . ф /( (> ф - и еТ sinO - Uez cosO ) J 2, ( 1 1 4 ) где O' ф — фазовая скорость ионно-<звуковой волны, определяемая в ионосфере выражением: = " ( Re Ае (0 ) + i Re A i СО )/Re А'е СО ) . (1 1 5 ) Здесь использованы вещественные части коэффициента А ^ и его производ­ ной по скорости дрейфа на частоте ионного звука при Ue = О. В рассматриваемом случае выражение для фазовой скорости будет иметь вид: - ( W 3B/C|, cosl> ) Г (1.16) где f L = t 3/2 M-J/2 exp ( >ie ) [ e x p (- у зв ) + + П ( У 32 в + 5 ) / 2 ^ y 36B ] , ( п т ) Узв = M W 3B>/ cos (X 39