Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

0 *g x f Рис. lO. Вещественная ( Уг ) и мнимая ( т ) части корней дисперсионного уравнения продольных волн в плазме как функции норми­ рованной скорости относительного дрейфа UH . Сказанное подтверждает приведенный на рис. Ю рас­ чет комплексных корней дис­ персионного уравнения для продольных волн в плазме ( А = О) как функции норми­ рованной скорости относи­ тельного дрейфа Uе / т . . Верхние кривые описывает вещественную часть корня дисперсионного уравнения Уг , нижние - мнимую часть Г . Расчеты приведе­ ны при 0 = 89 и 90 (циф­ ры у кривых) для тех же параметров ионосферы, что и для рис.8. Двумя вертика­ льными линиями отмечены значения корней дисперси­ онного уравнения для напря­ женности внешнего электри­ ческого поля соответствен­ но .Ю и 2 0 мВ/м. Вычисле­ ния показывают, что отно­ сительный дрейф электронов снижает декремент затуха­ ния продольных колебаний плазмы Г . При отклонении к магнитному полю декре- высокая скорость электрон- направления вектора рассеяния от перпендикуляра мент затухания увеличивается, и требуется более ного дрейфа для существенного увеличения рассеянной мощности. На рис. .1.1 показана зависи­ мость корней дисперсионного уравне­ ния от угла ^ для частоты зонди­ рования 224 МГц и нормированной скорости электронного дрейфа и ен - 2 • 1 0 -3 < сплошные линии) и UeH = 4 • 1СГ3 (штриховые кривые). Из представленных на рисун­ ке графиков следует, что частота максимума спектра и декремент зату­ хания плазменных волн претерпевают резкие изменения при небольших от­ клонениях угла (> от jr /2. Это обстоятельство и объясняет рассмот­ ренные выше изменения спектра рас­ сеяния. Из условия предельной устойчи­ вости Г = О определяется критичес-» кая скорость дрейфа U , при пре­ вышении которой плазма становится неустойчивой. В области Е ионосферы для определения критической скорос­ ти дрейфа можно использовать выра­ жение /11/: Рис. .11. Зависимость веществен­ ной ( О ) и мнимой ( б ) части кор­ ней дисперсионного уравнения от угла ме>аду вектором рассеяния и направле­ нием геомагнитного поля при