Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Если угол 1> не слишком близок к ^ / 2 , то в ( 98 ) преоб­ ладает первое слагаемое, т.е. ионная компонента спектра. Спектр рассеяния шире, чем в предыдущем случае. Это объясня­ ется увеличением результирующе­ го смещения электронов за счет составляющей, связанной с их движением вдоль силовых линий магнитного поля. По мере откло­ нения O' от <jt /2 корреляция положения электронов, обусловлен­ ная магнитным полем, ослабляет­ ся, и электростатическое управле­ ние ионами становится основным эффектом. В результате электро­ ны под действием кулоновских сил могут следовать за ионами, и спектр рассеяния примет вид ( 94 ) . Рис.6. Влияние столкновений на ионную составляющую спектра рассеяния. Влияние отрицательных ионов на спектр и полную мощность рассеянного сигнала. Одной из характерных особенностей нижней ионосферы (области D ) является наличие в ней отрицательных ионов, которые могут образовываться путем прилипания электронов к нейтральным частицам. Простейшей моделью та­ кой среды является слабоионизованная трехкомпонентная плазма, состоящая из электронов, положительных и отрицательных ионов. Если обозначить величину отношения концентрации отрицательных ионов Nj. к электронной концентрации N через параметр Л. , то в предполо­ жении зарядовой нейтральности ионосферы = (1 + AT ) М (1 0 2 ) выражение для спектра рассеяния (73) примет вид /33/: где (103 ) Ф = Д Re ( D e + t А а Г ] | \7д А 1 А = - 1 Ч21 ) е + А е + г А p r | (1 0 4 ) A p ) ~ ==( . 1 + - ^ - ) A j i ) + . A . A - p . (1 0 5 ) Индекс р здесь_обозначает_ положительные ионы. Парциальные проводимости частиц плазмы A g , А ^ , А г определяются соотношениями (9 0 ), (9 1 ). 33